המחברים מבקשים להודות לג&#39;יי וואקר לדיון משמעותי של דגמים פשוטים יותר ואת החסרונות פוטנציאליים. תודה רבות גם למקס Baak ועד Eifert לביקורת ועידוד בכל פעם שהיה צורך קונסטרוקטיבי. הודות לתכנית הקיץ לסטודנטים CERN לביצוע שיתוף פעולה זה אפשרי.

1. דקונסטרוקציה מודל <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> ליצור אירועי התנגשות פרוטון פרוטון כיסוי מטוס במרחב הפרמטרים של NPM. ניתן להשתמש בכל מחולל אירוע תצורה שכוללת מקלחת פרטון ומודל hadronization. במקרה של MSUGRA למשל, את הספקטרום ההמוני נוצרים באמצעות Isasugra 33, ושברי ההסתעפות ורוחב ריקבון מחושבים באמצעות MSSMCalc 34. עבור דור האירוע עצמו, MadGraph 5 1.3.9 34 עם פונקציות צפיפות פרטון CTEQ 6L1 35 משמש להפקת אירועי מטריקס, אלמנט, שכן הוא כולל קרינה נוספת באלמנט המטריצה, אשר יכול להיות חשוב לתרחישים המוניים פיצול קטנים. על מנת לחקות את הבחירות &quot;ניסויי ה-LHC בגנרטורים מסדר המוביל לMSUGRA, קרינה נוספת באלמנט מטריצת MadGraph מושבתת בעת יצירת אירועי MSUGRA. פיתיה 6.425 36 לאחר מכן נעשה שימוש לחלקיקי סוזי ריקבון (sparticle), מקלחת פרטון,וhadronization. תיעוד מקיף לכל התוכניות הללו הוא זמין באינטרנט. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> על מנת לחקות גלאי ה-LHC, להעביר את האירועים דרך PGS עם כרטיס פרמטר LHC-גלאי. כרטיסי גלאי האטלס ו-CMS כלולים בMadGraph 5 34 ביצוע מספיק טוב לניתוח הישג ​​ידם חיפוש. איפה זמין, parameterizations &#39;הניסויים של זיהוי וביצועים בציבור עם כמה ניתוחים ניתן להשתמש בם. באופן אידיאלי, הניסויים יספק מפות מלאה של קבלה ויעילות למספר רשתות מודל פשוטות, ובמקרה זה אלה יכולים לשמש באופן ישיר ושלב זה הוא מיותר. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> על מנת לנתח את התוצאות במהירות, נתונים בפורמט קל משקל ביניים רצוי. חילוץ המטוסים, פטונים יציבים, אנרגיה רוחבית חסרה, וכל חפצי גמר מדינה נחוצים אחרים מתפוקת PGS (למשל באמצעות ExRootAnalysis 34) בפורמט נוח מומלץ. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> בt סדרo לסווג את התוצאות, לתאם את תוצאות אירוע PGS עם החלק של שיא האירוע המחולל יש לסווג ייצור sparticle ומצבי ריקבון לכל אירוע. לעקוב אחר כל המוני החלקיקים, מנגנוני ייצור, ושרשרות דעיכה, כמו גם הסעיפים המיוחסים להם כדי להיות מסוגל לחשב שבריר ההסתעפות המקביל שלהם. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> לחשב את החישובים הטובים ביותר קיימים ייצור החתך למודל של עניין. במקרה של MSUGRA, ניתן לחשב הבא מובילים לחתכים על מנת שכל נקודה באמצעות Prospino 2.1 37 עם 38 NLL-מהיר באמצעות CTEQ 6.6 קבצי PDF NLO. </li></ol> 2. שחזור דגם <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> בהתבסס על ההתפלגות מפירוק המודל, לבחור מילון של דגמים פשוטים יותר כך שיכסו לפחות 50% ממצבי ייצור וריקבון הפתוחים של NPM. בגלל החתך במהירות הנפילה של רוב דגמי ה-BSM במסה, בפקטור של שניים בtypi קבלהמלקק מייצג רק 20-50 GeV בגבול, מה שהופך את זה מספיק קרוב ללהיות בתוך חוסר הוודאות הניסיונית ותיאורטית. הריקבון ביותר, הישיר ביותר ודגמי ריקבון צעד אחד, כוללים דועך off-shell/three-body, כבר נחשבו על ידי ניסויי ה-LHC. CMS אסף מספר תוצאות הדרת מודל פשוטות בנייר אחד 21. גם אטלס ו-CMS שניהם נחשבים למספר דגמים פשוטים יותר כבד טעם. הרשימה המלאה של דגמים לא נעשתה זמינה לציבור במקום אחד. עם זאת, התוצאות זמינות מדפי האינטרנט של שני הניסויים הציבוריים 39, 40. אלה הם מודלים פשוטים שיש לבחור לשיקום של NPM. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> על מנת לבדוק את איכות כיסוי המודל הפשוט, להשוות קינמטיקה של כמה נקודות NPM נציג עם אלה הנובעים ממודלים פשוטים המשמשים לשחזר נקודה זו. לנקודת NPM נתון, לבנות מודלים מופשטים הרלוונטיים עםהמונים מתאימים. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> קבע משקל לכל סוג מודל הכולל את החלק יחסי הייצור מיוצג על ידי שפעמי מודל שבריר ההסתעפות הפשוטה לריקבון מיוצג על ידי מודל זה. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> לייצור קשור, אם מודלים זוג ייצור רק פשוט יותר נחשבים, לחלק את המשקל בין שני דגמים פשוטים יותר רלוונטיים. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> מומלץ ליישם סט של הפשטה פיזי מוטיבציה לטופולוגיות אירוע NPM כדי ייצור וריקבון-מצבים דומים בקבוצה. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> לנרמל את הסכום של המשקולות לכל דגמים פשוטים יותר לאחדות. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> לחשב את הפצות kinematic לנקודתי נציג NPM באמצעות הליך דור אירוע המתואר בפרוטוקול הקודם. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> אם קינמטיקה של נקודת NPM לאחר בחירות אות טיפוסיות שונה על ידי יותר מ σ (30%) מאלו של שילוב המודלים מפושטים, כוללים דגמים פשוטים נוספים כדי לשפר את הייצור וריקבוןכיסוי שלב חלל. יש פערים ברמת 15% השפעה זניחה על תוצאות ההרחקה הסופיות בגלל החתכים במהירות נופלים ברוב הדגמים של פיסיקה החדשה. </li></ol> 3. הגבל את הבנייה <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> השג את Aε הזמינים ורלוונטי ו95% גבול עליון רמת ביטחון במספר אירועי פיסיקה חדשות לדגמים פשוטים נשקלים בכל אזור אות ניסיוני שיכול להיות מיושם. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> החל משוואות 1 ו 3-5 לNPM של עניין בכל נקודת מרחב פרמטרים כדי לקבוע תחתיו (אם בכלל) הנחות לנקודה לא תיכלל. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> השתמש במגבלה שנקבעה על ידי אזור האות עם הביצועים הצפויים הטוב ביותר, אלא אם כן קשר בין אי ודאויות הרקע &#39;אזורי האות זמין, כך שניתן לשלב את האזורים כראוי ‡. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> עם ההשוואה של קינמטיקה הופיעה עם הפרוטוקול הקודם וההתפשטות של קווי המתאר ההוצאה מן הכלל, לקבוע את range בי ההדרה הניסיונית צריכה לשקר. </li></ol> ‡ בשלב נוכחי, אין מתאמים כאלה זמינים.

<ol>
	<li>Miyazawa, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Baryon+Number+Changing+Currents.">Baryon Number Changing Currents.</a> Prog. Theor. Phys. 36, 1266-1276 (1966).</li><li>Ramond, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Dual+Theory+for+Free+Fermions.">Dual Theory for Free Fermions.</a> Phys. Rev. D. 3, 2415-2418 (1971).</li><li>Gol'fand, Y. A., Likhtman, E. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Extension+of+the+Algebra+of+Poincare+Group+Generators+and+Violation+of+P+invariance.">Extension of the Algebra of Poincare Group Generators and Violation of P invariance.</a> JETP Lett. 13, 323-326 (1971).</li><li>Neveu, A., Schwarz, J. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Factorizable+dual+model+of+pions.">Factorizable dual model of pions.</a> Nucl. Phys. B. 31, 86-112 (1971).</li><li>Gervais, J. L., Sakita, B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Field+theory+interpretation+of+supergauges+in+dual+models.">Field theory interpretation of supergauges in dual models.</a> Nucl. Phys. B. 34, 632-639 (1971).</li><li>Neveu, A., Schwarz, J. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Quark+Model+of+Dual+Pions.">Quark Model of Dual Pions.</a> Phys. Rev. D. 4, 1109-1111 (1971).</li><li>Volkov, D. V., Akulov, V. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Is+the+neutrino+a+goldstone+particle.">Is the neutrino a goldstone particle.</a> Phys. Lett. B. 46, 109-110 (1973).</li><li>Wess, J., Zumino, B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=A+lagrangian+model+invariant+under+supergauge+transformations.">A lagrangian model invariant under supergauge transformations.</a> Phys. Lett. B. 49, 52-54 (1974).</li><li>Wess, J., Zumino, B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Supergauge+transformations+in+four+dimensions.">Supergauge transformations in four dimensions.</a> Nucl. Phys. B. 70, 39-50 (1974).</li><li>Fayet, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Supersymmetry+and+Weak,+Electromagnetic+and+Strong+Interactions.">Supersymmetry and Weak, Electromagnetic and Strong Interactions.</a> Phys. Lett. B. 64, 159-162 (1976).</li><li>Fayet, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Spontaneously+Broken+Supersymmetric+Theories+of+Weak,+Electromagnetic+and+Strong+Interactions.">Spontaneously Broken Supersymmetric Theories of Weak, Electromagnetic and Strong Interactions.</a> Phys. Lett. B. 69, 489-494 (1977).</li><li>Farrar, G. R., Fayet, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Phenomenology+of+the+Production,+Decay,+and+Detection+of+New+Hadronic+States+Associated+with+Supersymmetry.">Phenomenology of the Production, Decay, and Detection of New Hadronic States Associated with Supersymmetry.</a> Phys. Lett. B. 76, 575-579 (1978).</li><li>Fayet, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Relations+Between+the+Masses+of+the+Superpartners+of+Leptons+and+Quarks,+the+Goldstino+Couplings+and+the+Neutral+Currents.">Relations Between the Masses of the Superpartners of Leptons and Quarks, the Goldstino Couplings and the Neutral Currents.</a> Phys. Lett. B. 84, 416-420 (1979).</li><li>Dimopoulos, S., Georgi, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Softly+Broken+Supersymmetry+and+SU(5.">Softly Broken Supersymmetry and SU(5.</a> Nucl. Phys. B. 193, 150-162 (1981).</li><li>The ATLAS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+squarks+and+gluinos+with+the+ATLAS+detector+in+final+states+with+jets+and+missing+transverse+momentum+using+4.7+fb-1+of+&#8730;s+=+7TeV+proton-proton+collisions.">Search for squarks and gluinos with the ATLAS detector in final states with jets and missing transverse momentum using 4.7 fb-1 of &#8730;s = 7TeV proton-proton collisions.</a> Phys. Rev. D. , .</li><li>The ATLAS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+squarks+and+gluinos+using+final+states+with+jets+and+missing+transverse+momentum+with+the+ATLAS+detector+in+&#8730;s+=+7TeV+proton-proton+collisions.">Search for squarks and gluinos using final states with jets and missing transverse momentum with the ATLAS detector in &#8730;s = 7TeV proton-proton collisions.</a> Phys. Lett. B. 710, 67-85 (2012).</li><li>The ATLAS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Further+search+for+supersymmetry+at+&#8730;s=7+TeV+in+final+states+with+jets,+missing+transverse+momentum+and+isolated+leptons+with+the+ATLAS+detector.">Further search for supersymmetry at &#8730;s=7 TeV in final states with jets, missing transverse momentum and isolated leptons with the ATLAS detector.</a> Phys. Rev. D. , .</li><li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+new+physics+in+the+multijet+and+missing+transverse+momentum+final+state+in+proton-proton+collisions+at+sqrt(s)+=+7+TeV.">Search for new physics in the multijet and missing transverse momentum final state in proton-proton collisions at sqrt(s) = 7 TeV.</a> Phys. Rev. Lett. 109, 171803 (2012).</li><li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+supersymmetry+in+pp+collisions+at+&#8730;s=7+TeV+in+events+with+a+single+lepton,+jets,+and+missing+transverse+momentum.">Search for supersymmetry in pp collisions at &#8730;s=7 TeV in events with a single lepton, jets, and missing transverse momentum.</a> J. High Energy Phys. 08, 165 (2011).</li><li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+supersymmetry+in+events+with+b-quark+jets+and+missing+transverse+energy+in+pp+collisions+at+7+TeV.">Search for supersymmetry in events with b-quark jets and missing transverse energy in pp collisions at 7 TeV.</a> Phys. Rev. D. 86, 072010 (2012).</li><li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=2012+Report+No.:+CMS-PAS-SUS-11-016.">2012 Report No.: CMS-PAS-SUS-11-016.</a> Interpretation of Searches for Supersymmetry. , (2012).</li><li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+new+physics+in+events+with+opposite-sign+leptons,+jets,+and+missing+transverse+energy+in+pp+collisions+at+sqrt(s+=+7+TeV.">Search for new physics in events with opposite-sign leptons, jets, and missing transverse energy in pp collisions at sqrt(s = 7 TeV.</a> Phys. Lett. B. 718, 815 (2012).</li><li>Alves, D., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Where+the+Sidewalk+Ends:+Jets+and+Missing+Energy+Search+Strategies+for+the+7+TeV+LHC.">Where the Sidewalk Ends: Jets and Missing Energy Search Strategies for the 7 TeV LHC.</a> JHEP. 1110, 012 (2011).</li><li>Alves, D., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Simplified+Models+for+LHC+New+Physics+Searches.">Simplified Models for LHC New Physics Searches.</a> J. Phys. G.: Nucl. Part. Phys. 39, 105005 (2012).</li><li>Chamseddine, A. H., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Locally+Supersymmetric+Grand+Unification.">Locally Supersymmetric Grand Unification.</a> Phys. Rev. Lett. 49, 970-974 (1982).</li><li>Barbieri, R., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Gauge+models+with+spontaneously+broken+local+supersymmetry.">Gauge models with spontaneously broken local supersymmetry.</a> Phys. Lett. B. 119, 343-347 .</li><li>Ibanez, L. E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Locally+supersymmetric+SU(5)+grand+unification.">Locally supersymmetric SU(5) grand unification.</a> Phys. Lett. B. 118, 73 (1982).</li><li>Hall, L. J., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Supergravity+as+the+messenger+of+supersymmetry+breaking.">Supergravity as the messenger of supersymmetry breaking.</a> Phys. Rev. D. 27, 2359-2378 (1983).</li><li>Ohta, N. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Grand+Unified+Theories+Based+on+Local+Supersymmetry.">Grand Unified Theories Based on Local Supersymmetry.</a> PTP. 70, 542-549 (1983).</li><li>Chung, D. J. H., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=The+soft+supersymmetry-breaking+Lagrangian:+theory+and+applications.">The soft supersymmetry-breaking Lagrangian: theory and applications.</a> J. Phys. Rept. 407, 1-203 (2005).</li><li>Alwall, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=MadGraph+5:+Going+Beyond.">MadGraph 5: Going Beyond.</a> JHEP. 1106, 128 (2011).</li><li>Pumplin, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=New+Generation+of+Parton+Distributions+with+Uncertainties+from+Global+QCD+Analysis.">New Generation of Parton Distributions with Uncertainties from Global QCD Analysis.</a> JHEP. 0207, 012 (2002).</li><li>Sj&#246;strand, T., Mrenna, S., Skands, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Pythia+6.4+Physics+and+Manual.">Pythia 6.4 Physics and Manual.</a> JHEP. 05, 026 (2006).</li><li>. PhysicsResultsSUS &lt; CMSPublic &lt; TWiki [Internet] Available from: <a target="_blank" href="https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/CMSPublic/PhysicsResultsSUS">https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/CMSPublic/PhysicsResultsSUS</a></li><li>. SupersymmetryPublicResults &lt; AtlasPublic &lt; TWiki [Internet] Available from: <a target="_blank" href="https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/AtlasPublic/SupersymmetryPublicResults">https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/AtlasPublic/SupersymmetryPublicResults</a> (2013)</li><li>Collaboration, D. 0. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+Squarks+and+Gluinos+in+pp&#772;+collisions+at+&#8730;s=1.8TeV.">Search for Squarks and Gluinos in pp&#772; collisions at &#8730;s=1.8TeV.</a> Phys. Rev. Lett. 75, 618-623 (1995).</li><li>Collaboration, C. D. F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+Gluinos+and+Scalar+Quarks+in+pp&#772;+collisions+at+&#8730;s=1.8TeV+using+the+Missing+Energy+plus+Multijets+Signature.">Search for Gluinos and Scalar Quarks in pp&#772; collisions at &#8730;s=1.8TeV using the Missing Energy plus Multijets Signature.</a> Phys. Rev. Lett. 88, 041801 (2002).</li><li>Collaboration, C. D. F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Inclusive+Search+for+Squark+and+Gluino+Production+in+pp&#772;+Collisions+at&#8730;s=1.96TeV.">Inclusive Search for Squark and Gluino Production in pp&#772; Collisions at&#8730;s=1.96TeV.</a> Phys. Rev. Lett. 102, 121801 (2009).</li><li>Collaboration, D. 0. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+squarks+and+gluinos+in+events+with+jets+and+missing+transverse+energy+using+2.1fb-1+of+pp&#772;+collision+data+at+&#8730;s=1.96TeV.">Search for squarks and gluinos in events with jets and missing transverse energy using 2.1fb-1 of pp&#772; collision data at &#8730;s=1.96TeV.</a> Phys. Lett. B. 660, 449-457 (2008).</li><li>Collaboration, D. E. L. P. H. I. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Searches+for+supersymmetric+particles+in+e+e-collisions+up+to+208+GeV+and+interpretation+of+the+results+within+the+MSSM.">Searches for supersymmetric particles in e+e-collisions up to 208 GeV and interpretation of the results within the MSSM.</a> Eur. Phys. J. C. 31, 421-479 (2003).</li><li>Collaboration, L. 3. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+Scalar+Leptons+and+Scalar+Quarks+at+LEP.">Search for Scalar Leptons and Scalar Quarks at LEP.</a> Phys. Lett. B. 580, 37-49 (2004).</li><li>Collaboration, A. T. L. A. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+squarks+and+gluinos+using+final+states+with+jets+and+missing+transverse+momentum+with+the+ATLAS+detector+in+&#8730;s=7TeV+proton-proton+collisions.">Search for squarks and gluinos using final states with jets and missing transverse momentum with the ATLAS detector in &#8730;s=7TeV proton-proton collisions.</a> Phys. Lett. B. 701, 186-203 (2011).</li></ol>

המחברים הן חברים בשיתוף פעולת ATLAS. עם זאת, אין משאבי אטלס פנימיים, כספיים או אחר, ששימשו בהשלמת עבודה זו.

היישום של מגבלות מודל פשוטות כדי לייצר קווי המתאר הדרה במודל פיסיקה חדש מלא הודגם. למרות המורכבות, לכאורה, של נקודות מרחב פרמטרי MSUGRA, ניתן לשחזר היטב קינמטיקה על ידי שילוב של מספר קטן בלבד של דגמים פשוטים יותר. הסכם kinematic הוא השתפר עוד יותר כאשר מסתכלים בתוך אזור אות מס...

אחת הסיומות המבטיחות ביותר של המודל הסטנדרטי, סופר הסימטריה (סוזי) 1-14, הוא המוקד המרכזי של חיפושים רבים על ידי ניסויי ה-LHC ב-CERN. נתונים שנאספו בשנת 2011 כבר מספיק כדי לדחוף את הגבולות של פיסיקה החדשה מעבר לאלו של כל מאיץ קודם 15-22. נתונים חדשים מגיעים וההכללות נדחפות עדיין רחוק יותר, זה יהיה יותר ויותר חשוב לתקשורת לקהילת הפיזיקה מה אזורים של מרחב הפרמטרים הסימטרי הנרחב הורחק בצורה ברורה. גבולות הנוכחיים נקבעים בדרך כלל על מטוסים דו ממדים מוגבלים, אשר לעתים קרובות אינו מייצגים את מרחב פרמטרים המגוון זמין סוזי וקשה להבנה כמגבלות על המונים פיזיים או שברים הסתעפות. קבוצה גדולה של דגמים פשוטים 23, 24 הוצעו לסיוע בהבנה של מגבלות אלה, ושניהם ATLAS ו-CMS סיפקו תוצאות הרחקה לכמה מן המודלים האלה 15-20. מסמך זה מדגים את היישום של מודל הכללות פשוטות אלה למודל פיסיקה חדש מלא באמצעות הדוגמא של כבידה המינימלית (MSUGRA, הידוע גם CMSSM) 25-30. מודל זה נבחר כדי להשוות את המגבלות שנקבעו תוך שימוש במודלים פשוטים יותר לאלה שפורסמו באופן עצמאי על ידי הניסויים. ההליך הוא כללי מספיק כדי להיות להארכה לכל מודל פיסיקה חדש (NPM). כמו זה מייצג את הניסיון הראשון &quot;לסגור את הלולאה&quot; ולהגדיר מגבלות על סוזי באמצעות מודלים מפושטים, מספר ההנחות לגבי תחולת מגבלות על מודלים מופשטים בפרט נחקר, וכתוצאה ממתכונים לקביעת מגבלות שמרניות ואגרסיביות על תאוריות שיש לי לא נבדק על ידי ניסויי ה-LHC. לקביעת גבול בNPM, שלוש פעולות נפרדות נדרשות. ראשית, NPM חייב להיות מפורק לחתיכות המרכיבות אותה, מפריד את produ השוניםמצבי ction ומצבי ריקבון לכל החלקיקים החדשים במודל. שנית, קבוצה של מודלים פשוטים יש לבחור לשחזר את קינמטיקה וטופולוגיות אירוע רלוונטיות בNPM. שלישית, המגבלות הזמינות בדגמים פשוטים אלה חייבים להיות משולבים כדי לייצר מגבלות על NPM. שלושת הליכים אלה מתוארים בפרוטוקול. כמה קירובים נוספים ניתנים גם שעשויה להרחיב את תחולתם של דגמים פשוטים יותר שכבר זמינים למגוון רחב יותר של טופולוגיות אירוע. NPM מלא כרוך בדרך כלל מצבי ייצור רבים ורבים דועך הבא אפשרי. הפירוק של מודלים פיסיקה החדשים למרכיביהם והיישום של מגבלות מודל מופשטים לרכיבים אלה מאפשר הבנייה של הדרה להגביל באופן ישיר. לכל אזור אות, המגבלה השמרנית ביותר ניתן להגדיר באמצעות P שבריר ייצור (a, b) (שבו, ב מייצג את ספא מודל הפשוטמצב ייצור סעיף מלחמה) של אירועים זהים למודל פשוט אני ושבריר ההסתעפות לsparticles הופק לריקבון באופן שתואר על ידי † המודל הפשוט, BR → i x BR B → i. המספר הצפוי של אירועים באזור אות נתון מטופולוגיות פשוטות אלה אז יכול להיות כפי שנכתב <img alt="משוואת 1" fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq1highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq1.jpg" /> שבו הסכום הוא מעל מודלים מפושטים, טוט σ הוא החתך הכולל של נקודת NPM, int L הוא הזוהר המשולב בשימוש בחיפוש, וAE, B → היא i הקבלה זמני יעילות לאירועי מודל הפשוט ב אזור אות נשקלים. מספר זה יכול להיות בהשוואה לגבול העליון ברמת ביטחון של 95% הצפויים במספר אירועים לא פיסיקה החדשהo בחר את אזור החיפוש האופטימלי. המודל אז ניתן לשלול אם N הוא גדול יותר מהמספר שנצפה אירועי פיסיקה חדשים נכללו ברמת ביטחון 95%. הכללות באזורי nonoverlapping עשויות להיות משולבות אם מידע על המתאמים של חוסר הוודאות שלהם זמין. אם מידע זה אינו זמין, באזור הטוב ביותר האות או הניתוח המספק את המגבלה הצפויה הטוב ביותר ניתן להשתמש כדי לנסות להוציא את המודל. על מנת לבנות גבולות בטון בשיטה זו, Aε לדגמים פשוטים שונים חייב להיות זמין על ידי ניסויי ה-LHC. CMS והאטלס שניהם פרסמו את נתונים עם Aε למספר דגמים, וכמה מהדמויות זמינים באתר HepData יום 31. על מנת להדגים את הערך של פרסום כל השולחנות כאלה, אנחנו מרגישים שזה חשוב לספק גבולות בטון שדומים לאלה שפורסמו כבר. לכן אנחנו משתמשים (וdescribדואר בפרוטוקול כצעד אופציונלי) סימולציה גלאי מהירות לחקות את ההשפעה של האטלס או גלאי CMS. Aε נגזר מהסימולציה די טובה (PGS) 32 הוא בהשוואה לזו שפורסמה על ידי אטלס ברשת מודל פשוטה באיור 1. תוצאות אלו הן מספיק קרובים אחד לשני (בתוך בערך 25%) ש, ולא לחכות לכל התוצאות תהיה ציבוריות, תוצאות Aε לרשתות שנותרו נגזרות באמצעות PGS ולהשתמש ישירות בשארית נייר זה. ככל שמספר תוצאות Aε מודל פשוט זמינות לציבור גדל, הצורך בקירובים כאלה צריכים להיות מופחתים באופן משמעותי. שתי הנחות שמרניות לאפשר הכללת מספר רבה יותר של מצבי ייצור וריקבון בגבול. הראשון הוא שלייצור קשור Aε הניסיוני הוא לפחות גבוה ככל Aε לרעה של שני מצבי הייצור. עבורחיפושים כלול, זה בדרך כלל הנחה טובה. המספר המינימאלי הצפוי של אירועים יהיה אז <img alt="משוואה 2" fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq2highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq2.jpg" /> שבו הסכום הראשון רץ על כל מצבי הייצור, ורק אלה שבהם A ו-B הם אלה חלקיקים בדיוק מהמודל הפשוט כלולים במשוואת 1. בדומה לכך, ניתן להניח Aε לדועך עם רגליים שונות כדי להיות לפחות גבוה ככל Aε לרעה של שתי רגליים. כלומר, <img alt="משוואה 3" fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq3highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq3.jpg" /> שם דיאגרמות עם דועך שונה בכל צד יש עכשיו כבר כלולה. שתי הנחות נוספות תאפשר ההגדרה של strגבולות icter. אפשר להניח כי Aε הניסיוני לכל מצבי הייצור בתאוריה דומה לAε הממוצע למצבי הייצור המכוסים בדגמים פשוטים יותר. במקרה זה, המספר הצפוי של אירועים יכול במקום להיות כפי שנכתב <img alt="משוואה 4" fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq4highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq4.jpg" /> שבו הסכומים שניהם על רק אלה מצבי הייצור מכוסים על ידי מודלים פשוטים. אפשר עוד להניח שAε לכל מצבי הריקבון בתאוריה דומה לAε הממוצע עבור אלה אירועים המשותפים לטופולוגיות מודל פשוטות. ואז המספר הצפוי של אירועים יכול להיות כפי שנכתב: <img alt="משוואה 5" fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq5highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq5.jpg" /> איפה האגאבסכומים המנוהלים רק על המודלים המופשטים. באופן ברור, את מגבלת MSUGRA האגרסיבית ביותר מסופקת תחת הנחה זו, וגבול שנקבע באופן זה סיכונים בטענה הדרה לאזורים שלא הייתי, למעשה, להיות שלילי ברמת ביטחון 95% על ידי חיפוש ייעודי. למרות הדיוק של שני קירובים אלה עשוי להיות חשוד, אם קינמטיקה האירוע הכוללת של המודלים פשוטים להשוות לטובה לנקודת מרחב פרמטרי סוזי שלמה, הם לא יכולים להיות בלתי סבירים. † כמה דגמים פשוטים המשמשים כעת ב-LHC כוללים ייצור קשור. אמנם לא באופן מפורש שנדון כאן, המשוואות ניתן להאריך חסרות חשיבות כדי לאפשר למקרה זה.

setting limits on supersymmetry using simplified models

גבולות ניסיוניים בסופר סימטריה ותאוריות דומות שקשה להגדיר בגלל המרחב העצום זמין פרמטר וקשה להכליל בגלל המורכבות של נקודות בודדות. לכן, מודלים הפנומנולוגית יותר, פשוטים יותר הופכים פופולריים להצבת גבולות ניסיוניים, כפי שיש להם פרשנויות פיזיות ברורות יותר. השימוש במגבלות מודל פשוטים הבאות כדי להגדיר מגבלה אמיתית על תיאורית בטון לא, לעומת זאת, כבר הוכיחו. מאמר זה recasts מגבלות מודל פשוטות למגבלות על מודל סופר סימטריה מסוים ושלם, כבידה מינימאלית. גבולות שהושגו תחת הנחות פיזיות שונות הם דומים לאלה המיוצרים על ידי חיפושים בבימויו. מרשם ניתן לחישוב גבולות שמרניים ואגרסיביים על תאוריות נוספות. שימוש בטבלאות קבלה ויעילות יחד עם המספרים הצפויים והנצפים של אירועים באזורים שונים אות, ניתן לבנות מחדש את תוצאות ניסוי ה-LHC בma זהnner כמעט לכל מסגרת תיאורטית, כוללים תאוריות nonsupersymmetric עם חתימות כמו סופר סימטריה.

לאחר שיישם את שלב פירוק המודל לנקודה במרחב הפרמטרים של MSUGRA, פירוט הפלט ניתן דמיינו הטוב ביותר על ידי ספירה עד מצבי ייצור וריקבון השונים לכל אירוע שנוצר והתוויית שיעורי הייצור המתאים והסתעפות שברים פי תדרים יחסית. השברים ההסתעפות למצבי ייצור וריקבון השונים לנקודות MSU...

Watch this Scientific Journal Video about Setting Limits on Supersymmetry Using Simplified Models at JoVE.com

Setting Limits on Supersymmetry Using Simplified Models

מסמך זה מדגים פרוטוקול ללשכתב את גבולות מודל פשוטים ניסיוניים לגבולות שמרניים ואגרסיביים במודל פיסיקה חדש שרירותי. ניתן לשכתב תוצאות ניסוי ה-LHC זמינות לציבור באופן זה לגבולות כמעט על כל מודל פיסיקה חדש עם חתימה כמו סופר סימטריה.

קביעת מגבלות על שימוש במודלים פשוטה סימטריית

Experimental limits on supersymmetry and similar theories are difficult to set because of the enormous available parameter space and difficult to ...

setting-limits-on-supersymmetry-using-simplified-models

Universidad de Cartagena UDEC

Research

JoVE Journal

Engineering

8.5K Views.  University College London.  מסמך זה מדגים פרוטוקול ללשכתב את גבולות מודל פשוטים ניסיוניים לגבולות שמרניים ואגרסיביים במודל פיסיקה חדש שרירותי. ניתן לשכתב תוצאות ניסוי ה-LHC זמינות לציבור באופן זה לגבולות כמעט על כל מודל פיסיקה חדש עם חתימה כמו סופר סימטריה. 

Video: Setting Limits on Supersymmetry Using Simplified Models

Microwave Photonics Systems Based on Whispering-gallery-mode Resonators

Microwave photonics systems rely fundamentally on the interaction between microwave and optical signals. These systems are extremely promising for various areas of technology and applied science, such as aerospace and communication engineering, sensing, metrology, nonlinear photonics, and quantum optics. In this article, we present the principal techniques used in our lab to build microwave photonics systems based on ultra-high Q whispering gallery mode resonators. First detailed in this article is the protocol for resonator polishing, which is based on a grind-and-polish technique close to the ones used to polish optical components such as lenses or telescope mirrors. Then, a white light interferometric profilometer measures surface roughness, which is a key parameter to characterize the quality of the polishing. In order to launch light in the resonator, a tapered silica fiber with diameter in the micrometer range is used. To reach such small diameters, we adopt the "flame-brushing" technique, using simultaneously computer-controlled motors to pull the fiber apart, and a blowtorch to heat the fiber area to be tapered. The resonator and the tapered fiber are later approached to one another to visualize the resonance signal of the whispering gallery modes using a wavelength-scanning laser. By increasing the optical power in the resonator, nonlinear phenomena are triggered until the formation of a Kerr optical frequency comb is observed with a spectrum made of equidistant spectral lines. These Kerr comb spectra have exceptional characteristics that are suitable for several applications in science and technology. We consider the application related to ultra-stable microwave frequency synthesis and demonstrate the generation of a Kerr comb with GHz intermodal frequency.

The customized techniques developed in our lab to build microwave photonics systems based on ultra-high Q whispering gallery mode resonators are presented. The protocols to obtain and characterize these resonators are detailed, and an explanation of some of their applications in microwave photonics is given.

מיקרוגל Photonics מערכות המבוססות על מהודי לחישות-גלריה של מצב

Microwave photonics systems rely fundamentally on the interaction between microwave and optical signals. These systems are extremely promising for various ...

Experiments on Ultrasonic Lubrication Using a Piezoelectrically-assisted Tribometer and Optical Profilometer

Friction and wear are detrimental to engineered systems. Ultrasonic lubrication is achieved when the interface between two sliding surfaces is vibrated at a frequency above the acoustic range (20 kHz). As a solid-state technology, ultrasonic lubrication can be used where conventional lubricants are unfeasible or undesirable. Further, ultrasonic lubrication allows for electrical modulation of the effective friction coefficient between two sliding surfaces. This property enables adaptive systems that modify their frictional state and associated dynamic response as the operating conditions change. Surface wear can also be reduced through ultrasonic lubrication. We developed a protocol to investigate the dependence of friction force reduction and wear reduction on the linear sliding velocity between ultrasonically lubricated surfaces. A pin-on-disc tribometer was built which differs from commercial units in that a piezoelectric stack is used to vibrate the pin at 22 kHz normal to the rotating disc surface. Friction and wear metrics including effective friction force, volume loss, and surface roughness are measured without and with ultrasonic vibrations at a constant pressure of 1 to 4 MPa and three different sliding velocities: 20.3, 40.6, and 87 mm/sec. An optical profilometer is utilized to characterize the wear surfaces. The effective friction force is reduced by 62% at 20.3 mm/sec. Consistently with existing theories for ultrasonic lubrication, the percent reduction in friction force diminishes with increasing speed, down to 29% friction force reduction at 87 mm/sec. Wear reduction remains essentially constant (49%) at the three speeds considered.

We present a protocol for using a piezoelectrically-assisted tribometer and optical profilometer to investigate the dependence of ultrasonic wear and friction reduction on linear velocity, contact pressure, and surface properties.

ניסויים בUltrasonic שימון שימוש Tribometer סייע-Piezoelectrically וProfilometer האופטי

Friction and wear are detrimental to engineered systems. Ultrasonic lubrication is achieved when the interface between two sliding surfaces is vibrated at ...

Strain Sensing Based on Multiscale Composite Materials Reinforced with Graphene Nanoplatelets

The electrical response of NH2-functionalized graphene nanoplatelets composite materials under strain was studied. Two different manufacturing methods are proposed to create the electrical network in this work: (a) the incorporation of the nanoplatelets into the epoxy matrix and (b) the coating of the glass fabric with a sizing filled with the same nanoplatelets. Both types of multiscale composite materials, with an in-plane electrical conductivity of ~10-3 S/m, showed an exponential growth of the electrical resistance as the strain increases due to distancing between adjacent functionalized graphene nanoplatelets and contact loss between overlying ones. The sensitivity of the materials analyzed during this research, using the described procedures, has been shown to be higher than commercially available strain gauges. The proposed procedures for self-sensing of the structural composite material would facilitate the structural health monitoring of components in difficult to access emplacements such as offshore wind power farms. Although the sensitivity of the multiscale composite materials was considerably higher than the sensitivity of metallic foils used as strain gauges, the value reached with NH2 functionalized graphene nanoplatelets coated fabrics was nearly an order of magnitude superior. This result elucidated their potential to be used as smart fabrics to monitor human movements such as bending of fingers or knees. By using the proposed method, the smart fabric could immediately detect the bending and recover instantly. This fact permits precise monitoring of the time of bending as well as the degree of bending.

The integration of conductive nanoparticles, such as graphene nanoplatelets, into glass fiber composite materials creates an intrinsic electrical network susceptible to strain. Here, different methods to obtain strain sensors based on the addition of graphene nanoplatelets into the epoxy matrix or as a coating on glass fabrics are proposed.

חישה מבוססת עומס על מחוזק חומרים מרוכבים Multiscale עם גראפן Nanoplatelets

The electrical response of NH2-functionalized graphene nanoplatelets composite materials under strain was studied. Two different manufacturing methods are ...

Fabrication of 1-D Photonic Crystal Cavity on a Nanofiber Using Femtosecond Laser-induced Ablation

We present a protocol for fabricating 1-D Photonic Crystal (PhC) cavities on subwavelength-diameter tapered optical fibers, optical nanofibers, using femtosecond laser-induced ablation. We show that thousands of periodic nano-craters are fabricated on an optical nanofiber by irradiating with just a single femtosecond laser pulse. For a typical sample, periodic nano-craters with a period of 350 nm and with diameter gradually varying from 50 - 250 nm over a length of 1 mm are fabricated on a nanofiber with diameter around 450 - 550 nm. A key aspect of such a nanofabrication is that the nanofiber itself acts as a cylindrical lens and focuses the femtosecond laser beam on its shadow surface. Moreover, the single-shot fabrication makes it immune to mechanical instabilities and other fabrication imperfections. Such periodic nano-craters on nanofiber, act as a 1-D PhC and enable strong and broadband reflection while maintaining the high transmission out of the stopband. We also present a method to control the profile of the nano-crater array to fabricate apodized and defect-induced PhC cavities on the nanofiber. The strong confinement of the field, both transverse and longitudinal, in the nanofiber-based PhC cavities and the efficient integration to the fiber networks, may open new possibilities for nanophotonic applications and quantum information science.

We present a protocol for fabricating 1-D photonic crystal cavities on subwavelength diameter silica fibers (optical nanofibers) using femtosecond laser-induced ablation.

המצאה של 1-D פוטוניים Crystal חלל על nanofiber שימוש Femtosecond אבלציה לייזר המושרה

We present a protocol for fabricating 1-D Photonic Crystal (PhC) cavities on subwavelength-diameter tapered optical fibers, optical nanofibers, using ...

3D Printing of Biomolecular Models for Research and Pedagogy

The construction of physical three-dimensional (3D) models of biomolecules can uniquely contribute to the study of the structure-function relationship. 3D structures are most often perceived using the two-dimensional and exclusively visual medium of the computer screen. Converting digital 3D molecular data into real objects enables information to be perceived through an expanded range of human senses, including direct stereoscopic vision, touch, and interaction. Such tangible models facilitate new insights, enable hypothesis testing, and serve as psychological or sensory anchors for conceptual information about the functions of biomolecules. Recent advances in consumer 3D printing technology enable, for the first time, the cost-effective fabrication of high-quality and scientifically accurate models of biomolecules in a variety of molecular representations. However, the optimization of the virtual model and its printing parameters is difficult and time consuming without detailed guidance. Here, we provide a guide on the digital design and physical fabrication of biomolecule models for research and pedagogy using open source or low-cost software and low-cost 3D printers that use fused filament fabrication technology.

Physical models of biomolecules can facilitate an understanding of their structure-function for the researcher, aid in communication between researchers, and serve as an educational tool in pedagogical endeavors. Here, we provide detailed guidance for the 3D printing of accurate models of biomolecules using fused filament fabrication desktop 3D printers.

3D הדפסה של מודלים Biomolecular למחקר פדגוגיה

The construction of physical three-dimensional (3D) models of biomolecules can uniquely contribute to the study of the structure-function relationship. 3D ...

Surgical Techniques for Catheter Placement and 5/6 Nephrectomy in Murine Models of Peritoneal Dialysis

Peritoneal dialysis (PD) is a renal replacement therapy consistent on the administration and posterior recovery of a hyperosmotic fluid in the peritoneal cavity to drain water and toxic metabolites that functionally-insufficient kidneys are not able to eliminate. Unfortunately, this procedure deteriorates the peritoneum. Tissue damage triggers the onset of inflammation to heal the injury. If the injury persists and inflammation becomes chronic, it may lead to fibrosis, which is a common occurrence in many diseases. In PD, chronic inflammation and fibrosis, along with other specific processes related to these ones, lead to ultrafiltration capacity deterioration, which means the failure and subsequent cessation of the technique. Working with human samples provides information about this deterioration but presents technical and ethical limitations to obtain biopsies. Animal models are essential to study this deterioration since they overcome these shortcomings.
A chronic mouse infusion model was developed in 2008, which benefits from the wide range of genetically modified mice, opening up the possibility of studying the mechanisms involved. This model employs a customized device designed for mice, consisting of a catheter attached to an access port that is placed subcutaneously at the back of the animal. This procedure avoids continuous puncture of the peritoneum during long-term experiments, reducing infections and inflammation due to injections. Thanks to this model, peritoneal damage induced by chronic PD fluid exposure has been characterized and modulated. This technique allows the infusion of large volumes of fluids and could be used for the study of other diseases in which inoculation of drugs or other substances over extended periods of time is necessary.
This article shows the method for the surgical placement of the catheter in mice. Moreover, it explains the procedure for a 5/6 nephrectomy to mimic the state of renal insufficiency present in PD patients.

This article shows the method for the surgical placement in mice of an intraperitoneal catheter attached to an access port that is positioned at the back of the animal. Moreover, it explains the procedure for a 5/6 nephrectomy to resemble the uremic state of PD patients.

טכניקות ניתוחיות קטטר השמה, כריתת כליה 5/6 דגמים מאתר של דיאליזה פריטוניאלית

Peritoneal dialysis (PD) is a renal replacement therapy consistent on the administration and posterior recovery of a hyperosmotic fluid in the peritoneal ...

Fabrication of Flexible Image Sensor Based on Lateral NIPIN Phototransistors

Flexible photodetectors have been intensely studied for the use of curved image sensors, which are a crucial component in bio-inspired imaging systems, but several challenging points remain, such as a low absorption efficiency due to a thin active layer and low flexibility. We present an advanced method to fabricate a flexible phototransistor array with an improved electrical performance. The outstanding electrical performance is driven by a low dark current owing to deep impurity doping. Stretchable and flexible metal interconnectors simultaneously offer electrical and mechanical stabilities in a highly deformed state. The protocol explicitly describes the fabrication process of the phototransistor using a thin silicon membrane. By measuring I-V characteristics of the completed device in deformed states, we demonstrate that this approach improves the mechanical and electrical stabilities of the phototransistor array. We expect that this approach to a flexible phototransistor can be widely used for the applications of not only next-generation imaging systems/optoelectronics but also wearable devices such as tactile/pressure/temperature sensors and health monitors.

We present a detailed method to fabricate a deformable lateral NIPIN phototransistor array for curved image sensors. The phototransistor array with an open mesh form, which is composed of thin silicon islands and stretchable metal interconnectors, provides flexibility and stretchability. The parameter analyzer characterizes the electrical property of the fabricated phototransistor.

ייצור של חיישן גמיש בהתאם לרוחב NIPIN Phototransistors

Flexible photodetectors have been intensely studied for the use of curved image sensors, which are a crucial component in bio-inspired imaging systems, ...

Fabrication of Magnetic Nanostructures on Silicon Nitride Membranes for Magnetic Vortex Studies Using Transmission Microscopy Techniques

Electron and x-ray magnetic microscopies allow for high-resolution magnetic imaging down to tens of nanometers. However, the samples need to be prepared on transparent membranes which are very fragile and difficult to manipulate. We present processes for the fabrication of samples with magnetic micro- and nanostructures with spin configurations forming magnetic vortices suitable for Lorentz transmission electron microscopy and magnetic transmission x-ray microscopy studies. The samples are prepared on silicon nitride membranes and the fabrication consists of a spin coating, UV and electron-beam lithography, the chemical development of the resist, and the evaporation of the magnetic material followed by a lift-off process forming the final magnetic structures. The samples for the Lorentz transmission electron microscopy consist of magnetic nanodiscs prepared in a single lithography step. The samples for the magnetic x-ray transmission microscopy are used for time-resolved magnetization dynamic experiments, and magnetic nanodiscs are placed on a waveguide which is used for the generation of repeatable magnetic field pulses by passing an electric current through the waveguide. The waveguide is created in an extra lithography step.

A protocol for the fabrication of magnetic micro- and nanostructures with spin configurations forming magnetic vortices suitable for transmission electron microscopy (TEM) and magnetic transmission x-ray microscopy (MTXM) studies is presented.

ייצור של Nanostructures מגנטית על ממברנות הסיליקון ניטריד ללימודי מערבולת מגנטי באמצעות טכניקות במיקרוסקופ שידור

Electron and x-ray magnetic microscopies allow for high-resolution magnetic imaging down to tens of nanometers. However, the samples need to be prepared ...

Implementation of a Nonlinear Microscope Based on Stimulated Raman Scattering

Stimulated Raman scattering (SRS) microscopy uses near-infrared excitation light; therefore, it shares many multi-photon microscopic imaging properties. SRS imaging modality can be obtained using commercial laser-scanning microscopes by equipping with a non-descanned forward detector with proper bandpass filters and lock-in amplifier (LIA) detection scheme. A schematic layout of a typical SRS microscope includes the following: two pulsed laser beams, (i.e., the pump and probe directed in a scanning microscope), which must be overlapped in both space and time at the image plane, then focused by a microscope objective into the sample through two scanning mirrors (SMs), which raster the focal spot across an x-y plane. After interaction with the sample, transmitted output pulses are collected by an upper objective and measured by a forward detection system inserted in an inverted microscope. Pump pulses are removed by a stack of optical filters, whereas the probe pulses that are the result of the SRS process occurring in the focal volume of the specimen are measured by a photodiode (PD). The readout of the PD is demodulated by the LIA to extract the modulation depth. A two-dimensional (2D) image is obtained by synchronizing the forward detection unit with the microscope scanning unit. In this paper, the implementation of an SRS microscope is described and successfully demonstrated, as well as the reporting of label-free images of polystyrene beads with diameters of 3 &#181;m. It is worth noting that SRS microscopes are not commercially available, so in order to take advantage of these characteristics, the homemade construction is the only option. Since SRS microscopy is becoming popular in many fields, it is believed that this careful description of the SRS microscope implementation can be very useful for the scientific community.

In this manuscript, the implementation of a stimulated Raman scattering (SRS) microscope, obtained by the integration of an SRS experimental set-up with a laser scanning microscope, is described. The SRS microscope is based on two femtosecond (fs) laser sources, a Ti-Sapphire (Ti:Sa) and synchronized optical parametric oscillator (OPO).

יישום של מיקרוסקופ לא לינארית על בסיס פיזור ראמאן מגורה

Stimulated Raman scattering (SRS) microscopy uses near-infrared excitation light; therefore, it shares many multi-photon microscopic imaging properties. ...

Automated Deployment of an Internet Protocol Telephony Service on Unmanned Aerial Vehicles Using Network Functions Virtualization

The Network Function Virtualization (NFV) paradigm is one of the key enabling technologies in the development of the 5th generation of mobile networks. This technology aims to lessen the dependence on hardware in the provision of network functions and services by using virtualization techniques that allow the softwarization of those functionalities over an abstraction layer. In this context, there is increasing interest in exploring the potential of unmanned aerial vehicles (UAVs) to offer a flexible platform capable of enabling cost-effective NFV operations over delimited geographic areas.
To demonstrate the practical feasibility of utilizing NFV technologies in UAV platforms, a protocol is presented to set up a functional NFV environment based on open source technologies, in which a set of small UAVs supply the computational resources that support the deployment of moderately complex network services. Then, the protocol details the different steps needed to support the automated deployment of an internet protocol (IP) telephony service over a network of interconnected UAVs, leveraging the capacities of the configured NFV environment. Experimentation results demonstrate the proper operation of the service after its deployment. Although the protocol focuses on a specific type of network service (i.e., IP telephony), the described steps may serve as a general guide to deploy other type of network services. On the other hand, the protocol description considers concrete equipment and software to set up the NFV environment (e.g., specific single board computers and open source software). The utilization of other hardware and software platforms may be feasible, although the specific configuration aspect of the NFV environment and the service deployment may present variations with respect to those described in the protocol.

The objective of the described protocol is twofold: to configure a network functions virtualization environment using unmanned aerial vehicles as computational entities providing the underlying structure to execute virtualized network functions and to use this environment to support the automated deployment of a functional internet protocol telephony service over the aerial vehicles.

פריסה אוטומטית של שירות טלפוניה בפרוטוקול אינטרנט בכלי רכב לא מאוישים באמצעות וירטואליזציה של פונקציות רשת

The Network Function Virtualization (NFV) paradigm is one of the key enabling technologies in the development of the 5th generation of mobile networks. ...