Bu eser İsrail Bilim Vakfı tarafından desteklenen hibe # 306/15.

1. Sistem Hazırlama
<ol><li>Musluk suyu derin koşul karşılamak için yaklaşık 20 cm derinliğe kadar ile tank doldurmak; yüzey gerilimi etkileyebilecek herhangi bir kirletici maddeleri su yüzeyini temizlemek.</li>
	<li>Alet taşıma istenen getirme getirin.<ol>
<li>Pitot tüpü takmak ve test bölümü hava akımı parçası merkezinde konumlandırın.</li>
		<li>Dalga ölçer, statik kalibrasyon etkinleştirmek için bir bilgisayar kontrollü dikey Sahne Alanı'nda bağlayın.</li>
	</ol>
</li>
	<li>Pozisyon girişim dalganın ortadan kaldırmak için LSG derleme istenen getirme ve yanal mesafe yaklaşık 7 cm dalga Gauge montaj optik yol ile ölçmek. Not: PSD ortam ışığına etkilenmemek için gibi lazer ışını sahte yansımalar gelen çevreyi korumak için opak bir perde kullanılması önerilir.<ol>
<li>Lazer ışını dikey olarak yönlendirilmiş su deposu altında konumlandırılmış hizalayın ve ışın odak.</li>
		<li>Pozisyon fresnel lens testi bölümünde objektifin rahatsızlık hava akımı alması sonucu en aza indirmek için su yüzeyi üzerinde mümkün olduğu kadar yüksek.</li>
		<li>Bükülmesi lazer ışını deneysel oturumda planlanan aşırı Rüzgar koşulları altında kendi orta kesiminde objektifte hits emin olun.</li>
		<li>Objektifin odak düzlemi diffusive ekranında tam olarak monte sonra objektif ve ekranın yatay ve dikey hizalamasını denetleyin.</li>
		<li>Su yüzeyi hala olduğunda herhangi bir iki paralel dikey lazer ışınları tam ortasındaki diffusive ekran vurmak emin olun. Not: Bu bazı mesafe birbirinden konumlandırılmış iki özdeş lazerler kullanarak test edilebilir.</li>
		<li>Diffusive ekranda tüm bölgeyi Dedektör etkili alanı içinde olduğundan emin PSD getirin. PSD lens lens ve ekran arasındaki gerçek mesafe için objektif ayarlarını odaklanarak gerçekleştirin.</li>
	</ol>
</li>
</ol>2. kalibrasyon ve sensörler işletimi
<ol><li>
Dalga ölçüm kalibrasyon
	<ol>
<li>Her ölçüm konumu ve deneysel vadede beklenen her maksimum Rüzgar hızı dalga ölçüm kalibrasyon gerçekleştirir.<ol>
<li>Ortalama su seviyesi yaklaşık algılama kablo uzunluğu ortasında olacak sensör dikey konumunu ayarlamak.</li>
			<li>Blower hızını ayarlamak için istediğiniz değeri ve Rüzgar sürekli yeterince uzun bir süre (2-3 dk) darbe için izin.</li>
			<li>Bir osiloskop kullanarak, el ile duyarlılık, kazanç ve en yüksek tepe ve dalga alanında beklenen en düşük yalak karşılık gelen voltaj değerleri A/D aralığında olması için saç kremi birimini kullanarak dalga ölçer uzaklığı ayarlayın dönüştürücü (+/-10 V).</li>
			<li>Blower su yüzeyi tamamen bozulmamış hale gelene kadar birkaç dakika, kapa çeneni.</li>
			<li>Beklenen en yüksek tepe içinde batık uzunluğundadır ve dalga hareket ettirerek yalak değerleri dikey olarak ölçmek doğrulayın.</li>
			<li>Özel yapım bir rutin hala belirtilen derinliklerinde bir sayıda ölçüm batış ve ortalama gerilim çıktı 5 sırasında kayıt su kullanılarak dalga göstergesi otomatik kalibrasyon gerçekleştirmek s her derinlik için.</li>
			<li>İkinci dereceden kalibrasyon polinom kaydedilen verileri bağımlılığı H(V) H (anlık yüzey yükselmesi için karşılık gelen), düşeydeki konumları Derinlik ölçer çıkış voltajı Vbir fonksiyonu olarak nerede, elde etmek için uygun.</li>
			<li>Görsel olarak monte kalibrasyon polinom (şekil 3) kalitesinden emin.</li>
		</ol>
</li>
	</ol>
</li>
</ol><img alt="Figure 3" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/56480/56480fig3.jpg"> Şekil 3. Dalga ölçüm kalibrasyon eğrisi. <a href="http://cloudflare.jove.com/files/ftp_upload/56480/56480fig3large.jpg" target="_blank">Bu rakam daha büyük bir versiyonunu görüntülemek için buraya tıklayınız.</a>
<ol start="2"><li>
Kalibrasyon ve LSG düzeltilmesi
	<ol>
<li>LSG performans her deplasman sensör derleme sonra doğrulayın.<ol>
<li>Yatay Cam kağıt üzerinde yerleştirilen bir optik kama prizma kullanarak, lazer ışını ile ilgili bilinen Su yüzey yamaç simüle optik eksen sapma.</li>
			<li>Tıp lazer ışınının bir osiloskop veya özel olarak oluşturulmuş veri satın alma programı kullanarak diffusive ekranında nokta örnek PSD çıkarır.</li>
			<li>Hesaplama ışın saptırma açı ve eğim ölçülen koordinat lazer ışını nokta koordinat üzerinden; sonucu bilinen kama açısı ile karşılaştırın.</li>
			<li>Bir veya daha fazla prizmalar kullanarak birkaç saptırma açıları için yordamı yineleyin. Not: 17,5 ° ila 2.5 ° arasında değişen saptırma açıları ile kama prizmalar kullanıldı; diffusive ekran ile PSD kayma nedeniyle sınama başarısız olursa, PSD el ile kayma için düzeltmek için ayarlayın. Bu yordamı kullanarak el ile bir 2D yatay çeviri sahne ve bir düzey gerçekleştirilir ve çok zaman alıcıdır.</li>
		</ol>
</li>
		<li>
PSD ve Kalibrasyon prosedürü doğrusallık doğrulanması
		<ol>
<li>Diffusive ekrandaki şeffaf bir kağıda yazdırılan bir eşit aralıklı kılavuz yerleştirin ve böylece aşağı ve rüzgar yönleri, çapraz eksen, x ve y, hizalanır sırasıyla şark (şekil 4). Not: Grid lazer ışını diffusive ekranda istediğiniz konuma uygun yönetmenlik ve doğru bir şekilde prizmalar kümesi kullanarak ya da lazer diffusive ekranın altında Rüzgar boyunca ve rüzgar yönde hareket kolaylaştırır.</li>
			<li>Prizmalar kümesini kullanarak, birden çok Radyal yerleşimi diffusive ekranda nokta lazer ışını ile sabit bir azimut açı koruyarak elde etmek için dikey lazer ışını saptırmak. Not: Çözünürlük 1 cm ve 7 cm maksimum yarıçapı her 9 azimut açı için kullanılır.</li>
			<li>Lazer nokta xiçinde birden çok konumlara taşımak- y tutarken yön, koordine sabiti, sonra yiçin hareketin yönünü değiştirmek ve x sabit tutmak. Not: Aralığı ve kullanılan çözünürlüğü önceki bölümünde benzer.</li>
			<li>Her kalibrasyon kılavuzda yaklaşık 50 puan toplamak. Not: Lazer ışını nokta koordinatları PSD tarafından iktisap ve PSD bağlı bir çift iki kanallı osiloskop kullanılarak hesaplandı.<ol>
<li>Her yön için kullanım doğrusal veri PSD sensör üzerinde lazer ışını koordinatlarını diffusive ekrandaki ilgili koordinatlarına dönüştürmek için kalibrasyon katsayıları verim için uygun. Not: PSD kalibrasyon örneği Şekil 5'te test bölümü Merkez çizgisi çekilen noktalar kümesi için çizilir. Diffusive ekran ve sensör eksenlerini düzgün hizalandığında yanıt sensör ve böylece kalibrasyon katsayıları her yöne hemen hemen aynıdır. Grid lazer yamaç koordinatları kolay bir belirlenmesi diffusive ekranda izin kalibrasyon prosedürü kolaylaştırır.</li>
			</ol>
</li>
		</ol>
</li>
	</ol>
</li>
</ol><img alt="Figure 4" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/56480/56480fig4.jpg"> Şekil 4. Diffusive ekran kılavuz. Lazer ışını diffusive ekranda istediğiniz konuma uygun ve doğru bir şekilde prizmalar kümesini kullanan veya lazer diffusive ekranın altında Rüzgar boyunca hareketli yönetmenlik kılavuz kolaylaştırır ve Rüzgar yön <a href="http://cloudflare.jove.com/files/ftp_upload/56480/56480fig4large.jpg" target="_blank">için buraya tıklayınız Bu rakam daha büyük bir versiyonunu görüntülemek.</a>
<img alt="Figure 5" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/56480/56480fig5.jpg"> Şekil 5. PSD kalibrasyon eğrisi. Rakam PSD tercümesi gerilimleri koordinatlara verimleri yeterli sonuçları çıkış gösterir. <a href="http://cloudflare.jove.com/files/ftp_upload/56480/56480fig5large.jpg" target="_blank">Bu rakam daha büyük bir versiyonunu görüntülemek için buraya tıklayınız.</a>
3. deneysel bir işlem ve veri toplama
Not: Aşağıdaki adımlarda kullanılan kullanıcı arabirimi için bkz. ek şekil 1 .
<ol><li>Bir ölçüye göre program kullanıcı arabirimini kullanarak üfleyici sıklığını belirleme. Not: Başlangıçta bozulmamış su yüzeyi üzerinde rüzgar hızı neredeyse kademeli bir artış, bir sabit hava debisi oranı tarafından öngörülen bir süre için takip uygulandı (120 s), ve neredeyse itici kapa üfleyici.</li>
	<li>Farklı sabit Rüzgar akış oranları sayısını ve gerekli üfleyici ayarları belirleyin.</li>
	<li>Basınç detektörler tarafından kılavuz borusu tespit dinamik basınç değişimleri beklenen aralığı ayarlarını.</li>
	<li>Her gerçekleşme başında Rüzgar yok ve su yüzeyi bozulmamış (ayna pürüzsüz) olduğundan emin olun. Veri toplama zaman uyumlu olarak körük çalışması ile başlayın.</li>
	<li>Kayıt anında yüzey yükselmesi, yüzey yamaç boyunca bileşenlerinde-Rüzgar yön, Pitot tüpü çıktı ortalama rüzgar hızı Uizleme ve öngörülen örnekleme, üfleyici denetleyicisinden gerilim değişim oranı () 300 Hz/kanal kullanılmıştır). Not: Gerilim dalga-Gauge program tarafından alınan otomatik olarak yüzey ayrıcalık şekil 3' te sunulan uygun gelen kalibrasyon katsayıları kullanılarak dönüştürülür.</li>
	<li>Örnekleme çürüyen dalga alan körük kapatıldıktan sonra kaydetmek için yeterli zaman için devam edin.</li>
	<li>Örnekleme tamamlandığında, otomatik deneysel işlemin (bağlı olarak sistem) yeterli zaman için su yüzeyi sonraki başlanmasından önce bozulmamış durumuna getirmek için sağladığından emin olun.</li>
	<li>Sonraki işlem için kaydedilmiş verileri kaydetmek.</li>
	<li>Gerçekleşmeleri (genellikle 100 bağımsız çalışır yeterli bulundu) reçete sayısı gerçekleştirin.</li>
	<li>COMPUTE ensemble ortalama parametreleri zamanın bir fonksiyonu olarak kaydedilen verilerin körük başlatılması beri geçen.</li>
	<li>Seçili hedef Rüzgar hızı test bölümü için karşılık gelen üfleyici sonraki ayarı için tüm prosedürü tekrarlayın.</li>
</ol>

<ol>
	<li>Sir William Thomson, F. R. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Hydrokinetic+solutions+and+observations.">Hydrokinetic solutions and observations.</a> Philosophical Magazine. 42, 362-377 (1871).</li><li>Jeffreys, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=On+the+formation+of+water+waves+by+wind.">On the formation of water waves by wind.</a> Proc. Roy. Soc. London Ser. A. 107, 189-206 (1925).</li><li>Miles, J. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=On+the+generation+of+surface+waves+by+shear+flows.">On the generation of surface waves by shear flows.</a> J. Fluid Mech. 3 (2), 185-204 (1957).</li><li>Phillips, O. M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=On+the+generation+of+waves+by+turbulent+wind.">On the generation of waves by turbulent wind.</a> J. Fluid Mech. 2 (5), 417-445 (1957).</li><li>Plate, E. J., Chang, P. C., Hidy, G. M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Experiments+on+the+generation+of+small+water+waves+by+wind.">Experiments on the generation of small water waves by wind.</a> J. Fluid Mech. 35 (4), 625-656 (1969).</li><li>Mitsuyasu, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=On+the+growth+of+the+spectrum+of+wind-generated+waves+I.">On the growth of the spectrum of wind-generated waves I.</a> Rep. Res. Inst. Appl. Mech., Kyushu Univ. 16 (55), 459-482 (1968).</li><li>Toba, Y. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Local+balance+in+the+air-sea+boundary+processes,+I.+On+the+growth+process+of+wind+waves.">Local balance in the air-sea boundary processes, I. On the growth process of wind waves.</a> J. Oceanog. Soc. Japan. 28, 109-120 (1972).</li><li>Toba, Y. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Local+balance+in+the+air-sea+boundary+processes.+III.+On+the+spectrum+of+wind+waves.">Local balance in the air-sea boundary processes. III. On the spectrum of wind waves.</a> J. Oceanogr. Soc. Japan. 29, 209-220 (1973).</li><li>Hara, T., Bock, E. J., Donelan, M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Frequency-wavenumber+spectrum+of+wind-generated+gravity-capillary+waves.">Frequency-wavenumber spectrum of wind-generated gravity-capillary waves.</a> J. Geoph. Res. 102, 1061-1072 (1997).</li><li>Caulliez, G., Gu&#233;rin, C. -. A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Higher-order+statistical+analysis+of+short+wind+wave+fields.">Higher-order statistical analysis of short wind wave fields.</a> J. Geophys. Res. 117, C06002 (2012).</li><li>Mitsuyasu, H., Rikiishi, K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=The+growth+of+duration-limited+wind+waves.">The growth of duration-limited wind waves.</a> J. Fluid Mech. 85, 705-730 (1978).</li><li>Kawai, S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Generation+of+initial+wavelets+by+instability+of+a+coupled+shear+flow+and+their+evolution+to+wind+waves.">Generation of initial wavelets by instability of a coupled shear flow and their evolution to wind waves.</a> J. Fluid Mech. 93 (4), 661-703 (1979).</li><li>Waseda, T., Toba, Y., Tulin, M. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Adjustment+of+wind+waves+to+sudden+changes+of+wind+speed.">Adjustment of wind waves to sudden changes of wind speed.</a> J. Oceanography. 57, 519-533 (2001).</li><li>Uz, B. M., Hara, T., Bock, E. J., Donelan, M. A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Laboratory+observations+of+gravity-capillary+waves+under+transient+wind+forcing.">Laboratory observations of gravity-capillary waves under transient wind forcing.</a> J. Geophys. Res.: Oceans. 108 (C2), (2003).</li><li>Hwang, P. A., Wang, D. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Field+measurements+of+duration-limited+growth+of+wind-generated+ocean+surface+waves+at+young+stage+of+development.">Field measurements of duration-limited growth of wind-generated ocean surface waves at young stage of development.</a> J. Phys. Oceanogr. 34 (10), 2316-2326 (2004).</li><li>Hwang, P. A., Garc&#237;a-Nava, H., Ocampo-Torres, F. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Observations+of+wind+wave+development+in+mixed+seas+and+unsteady+wind+forcing.">Observations of wind wave development in mixed seas and unsteady wind forcing.</a> J. Phys. Oceanogr. 41, 2340-2359 (2011).</li><li>Liberzon, D., Shemer, L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Experimental+study+of+the+initial+stages+of+wind+waves'+spatial+evolution.">Experimental study of the initial stages of wind waves' spatial evolution.</a> J. Fluid Mech. 681, 462-498 (2011).</li><li>Miles, J. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=On+generation+of+surface+waves+by+shear+flows.+Part+2.">On generation of surface waves by shear flows. Part 2.</a> J. Fluid Mech. 6 (4), 568-582 (1959).</li><li>Plant, W. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=A+relationship+between+wind+stress+and+wave+slope.">A relationship between wind stress and wave slope.</a> J. Geophys. Res. 87, 1961-1967 (1982).</li><li>Zavadsky, A., Shemer, L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Characterization+of+turbulent+air+flow+over+evolving+water-waves+in+a+wind-wave+tank.">Characterization of turbulent air flow over evolving water-waves in a wind-wave tank.</a> J. Geophys. Res. 117, C00J19 (2012).</li><li>Zavadsky, A., Liberzon, D., Shemer, L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Statistical+analysis+of+the+spatial+evolution+of+the+stationary+wind+wave+field.">Statistical analysis of the spatial evolution of the stationary wind wave field.</a> J. Phys. Oceanogr. 43, 65-79 (2013).</li><li>Zavadsky, A., Benetazzo, A., Shemer, L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=On+the+two-dimensional+structure+of+short+gravity+waves+in+a+wind+wave+tank.">On the two-dimensional structure of short gravity waves in a wind wave tank.</a> Phys. Fluids. 29 (1), 016601 (2017).</li><li>Zavadsky, A., Shemer, L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Investigation+of+statistical+parameters+of+the+evolving+wind+wave+field+using+Laser+Slope+Gauge.">Investigation of statistical parameters of the evolving wind wave field using Laser Slope Gauge.</a> Phys. Fluids. 29 (5), (2017).</li><li>Zavadsky, A., Shemer, L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Water+waves+excited+by+near-impulsive+wind+forcing.">Water waves excited by near-impulsive wind forcing.</a> J. Fluid Mech. , (2017).</li></ol>

Yazarlar ifşa gerek yok.

Mevcut deneysel protokol kararsız Rüzgar zorlama altında zaman ve mekan içinde geliştikçe bir dalga alanı nicel karakterizasyonu hedefleniyor. Rüzgar-dalgalar aslında rasgele ve üç boyutlu ve böylece hızlı bir şekilde zaman ve mekan içinde değişir bu yana, zamana bağımlı Rüzgar zorlama altında büyüyen bir rüzgar dalga alan bireysel gerçekleşmeleri kayıtlarının sadece yöneten nitel tahminler sağlayabilir Dalga parametreleri. Bu iletişim kuralı hedefe ulaşmak için ve istatistiksel olara...

Eski zamanlardan beri bilinen dalgalar su yüzeyleri üzerinde rüzgar tarafından heyecanlı mısın olmuştur. Bu süreci yöneten fiziksel mekanizma şimdiki anlayış çok tatmin edici. Ancak onların güvenilir deneysel doğrulama henüz kullanılabilir değil, çok sayıda teorileri rüzgar dalga üretimi açıklamak çalışırken yıl1,2,3,4üzerinde önerilmiştir. Okyanusun rastgele Rüzgar dalgaların ölçümleri hızlı bir şekilde olduğu gibi büyüklüğü de yönde değişebilir öngörülemeyen rüzgar nedeniyle son derece zor. Laboratuvar deneyleri uzun süreli ve tekrarlanabilir ölçümler etkinleştirmek kontrol edilebilir koşulları avantajına sahip.
Laboratuvar ortamında zorlama sürekli rüzgar altında Rüzgar-dalgalar uzayda gelişmeye. Erken laboratuvar deneyleri sürekli zorlama altında dalgalar üzerinde yirmi yıl önce gerçekleştirilen anlık yüzey yükseklik ölçüleri5,6,7,8' e sınırlıydı. Daha yeni çalışmalar da ani su yüzey eğim açısı, LSG9,10gibi ölçmek için çeşitli optik teknikler istihdam. Bu ölçümler kimileri rüzgar dalga alanlarının üç boyutlu yapısı hakkında Nitel bilgi sınırlı izin. Sahada yapılan deneyler olduğu gibi Rüzgar zorlama kararsız, ne zaman, sadece uzayda ama bu sürede de istatistiksel parametreleri elde edilen dalga alanın değişken olduğundan ek karmaşıklığı su dalgaları uyarma sorun Rüzgar tarafından tanıtıldı. Defa Saat-bağımlı zorlama altında nitelik ve nicelik dalga evrim kalıpları açıklamak için yapılan girişimleri sadece kısmen başarılı11,12,13,14 olduğunu , 15 , 16. uyarma için neden olabilir farklı makul fiziksel mekanizmaları göreli katkısını ve büyüme dalgalar Rüzgar eylem nedeniyle büyük ölçüde bilinmeyen kalır.
Deneysel tesis rüzgar dalga alan özellikleri her iki sabit veya kararsız Rüzgar zorlama altında varyasyonu doğru ve çeşitli istatistiksel bilgi birikimi etkinleştirme amacı ile tasarlanmıştır. İki önemli faktörler bu ayrıntılı çalışmalar taşıyan kolaylaştırdı. İlk olarak, zaman ve mekan içinde nispeten kısa karakteristik evrim tesis sonuçlarında mütevazı boyutunu ölçekler. İkinci olarak, Bütün deneyin tamamen böylece çeşitli deneysel koşullarda deneysel çalışır performansını otomatik olarak ve hemen hemen insan müdahalesi olmadan etkinleştirme bir bilgisayar tarafından kontrol edilir. Bu deneysel set-up dalgalar diğerlerinden itici Rüzgar tarafından heyecan üzerinde deneyler yapmak çok önemli öneme sahip bulunuyor.
Kayma büyüme sabit zorlama altında Rüzgar-dalgaların tesisimizde Rüzgar hızları17bir dizi için çalışılmıştır. Sonuç olarak bitki19tarafından sunulan mil18 teorisi dayalı büyüme hızı tahminleri ile karşılaştırıldı. Karşılaştırma deneysel sonuçlar özellikle teorik Öngörüler farklı saptandı. Ek önemli parametreler de içinde elde edilen17, ortalama basınç düşüşü test bölümü, hem de mutlak değerler ve karakteristik statik basınç dalgalanmaları aşamaları gibi vardı. Hava-su arabirimi kesme stres Rüzgar ve dalgalar17,19arasında momentum ve enerji transferi karakterizasyonu için önemlidir. Bu nedenle, Logaritmik sınır tabaka ve hava akımı dalgalar çok sayıda fetches gerçekleştirilen ve Rüzgar hızları20su üstünde çalkantılı dalgalanmalar ayrıntılı. Sürtünme hız u* bu çalışmada belirlenen hava-su arayüzüne değerleri içinde tesis21ölçülen Rüzgar dalgaların boyutsuz istatistiksel parametreleri elde etmek için kullanılmıştır. Bu değerler elde etmek daha büyük deneysel teçhizatları ve sahada yapılan deneyler karşılık gelen boyutsuz parametreleri ile karşılaştırıldı. Bu gösterilmiştir daha önce21 uygun ölçeklemeyle, küçük ölçekli tesisimizde elde edilen rüzgar dalga alan önemli özellikleri önemli ölçüde karşılık gelen verilerden farklı, değil mi ki daha büyük laboratuvarda birikmiş teçhizatları ve açık deniz ölçümleri. Bu parametreler temsilcisi dalga yüksekliği ve dalga boyu, yüzey yükselmesi frekans spektrumu yanı sıra değerleri daha yüksek istatistiksel anları şeklinde kayma büyüme içerir.
Bizim tesis22,23 ' te yürütülen sonraki çalışmaları rüzgar dalgaları aslında rasgele ve üç boyutlu olduğunu gösterdi. 3D yapısı Rüzgar dalgaların içine daha iyi bir fikir almak için su yüzey kotu nicel zamana bağımlı ölçümleri stereo video görüntüleme22kullanarak genişletilmiş alan üzerinde gerçekleştirmek için çalışıldı. Henüz yeterince etkili değildir mevcut ve işlem algoritmaları kullanılabilir yetersiz bilgisayar gücü nedeniyle bu girişimleri sadece kısmen başarılı olduğunu kanıtladı. Ancak, geleneksel kapasite türü dalga ölçer ve LSG kombine kullanımı rüzgar dalgaları kayma yapısı üzerinde değerli bilgiler sağlar gösterilmiştir. Her iki bu araçların eşzamanlı uygulama anlık yüzey yükseklik ve anlık yüzey yamaç23iki bileşenden bağımsız ölçümleri ile yüksek zamansal çözünürlük sağlar. Bu ölçümler hem baskın frekans tahmini ve baskın dalga boyu dalgalar gibi dalga yapısı Rüzgar normal yönde içgörü sağlayarak sağlar. Dikey olarak bilgisayar kontrollü motoru ile hareket edebilir, bir kılavuz borusu sensörler kümesi tamamlar ve rüzgar hızı ölçümleri için kullanılır.
Rastgele ve three-dimensionality ölçülen parametreler için bile önemli değişkenliği dalgalar neden Rüzgar sürekli yapılan açık Rüzgar zorlayarak bu çalışmalar ve tek bir ölçme konum. Böylece, ölçümleri süre ölçekler ölçülen dalga alanının güvenilir istatistiksel miktarları ayıklamak için yeterli bilgi toplamaya ihtiyaç vardır karakteristik zaman ile orantılı ile uzun süredir devam eden. Dalga alanın mekansal varyasyon düzenleyen mekanizmalar değerli fiziksel bir anlayış kazanmak için ölçümler çeşitli yerlerde ve Rüzgar akış hızı gibi çeşitli değerler için test bölümü mümkün olduğunca gerçekleştirmek için zorunludur. Bu hedefe ulaşmak için bu nedenle otomatik deneysel bir işlem uygulamak için son derece arzu edilir.
Dalgalar kararsız Rüzgar zorlayarak heyecan üzerinde deneyler ek bir karmaşıklık düzeyi tanıtmak. Bu tür çalışmalarda, Rüzgar hızı anlık seviyeye anlık ölçülen parametreler ilişkilendirmek için zorunludur. Dalgalar üzerinde deneyler heyecanlı bir neredeyse itici Rüzgar önemli örnek olarak zorlama tarafından diğer göz önünde bulundurun. Bu durumda, çok sayıda bağımsız ölçüleri aynı reçete desen24takip zaman içinde değişir Rüzgar eylem altında gelişen rüzgar dalga alanının ihtiyaç vardır. Hava akımı, başlatılması beri geçen zaman bir fonksiyonu olarak ifade anlamlı istatistiksel parametreleri sonra bağımsız gerçekleşmeleri birikmiş topluluğu ayıklanan veriler sayı ortalaması alınarak hesaplanır. Bu girişim onlarca ve yüzlerce saat sürekli örnekleme gerektirebilir. Deneme tam otomatik sürece deneysel seans iddialı bir görevi gerçekleştirmek için gereken toplam süresi bütün yaklaşımı olanaksız, işler. Yakın zamana kadar rüzgar dalga özellikleri gibi yok tamamen bilgisayarlı deneysel işlem geliştirilmiştir. Bu dengesiz zorlama altında Rüzgar dalgalar üzerinde güvenilir istatistiksel veri eksikliği için başlıca nedenleri arasında yer alıyor.
Tesisin deneme için kullanılan piyasada bulunan üzerinden oluşturulur değil beri kapalı donanım, burada ana parçalarının kısa bir açıklama sağlanmıştır.
<img alt="Figure 1" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/56480/56480fig1.jpg"> Şekil 1. Şematik (değil ölçeklemek için) deney tesisi görünümünü. 1 - üfleyici; 2 - odası yerleşme giriş akımı; 3 - çıkış odası yerleşme; 4 - susturucu kutuları; 5 - test bölümü; bir 6 - plaj; 7 - ısı eşanjörü; 8 - petek; 9 - meme; 10 - wavemaker; 11 - flep; 12 - araç taşıma; 13 - step motor tarafından tahrik dalga ölçer; 14 - kılavuz bir step motor tarafından tahrik borusu. <a href="http://cloudflare.jove.com/files/ftp_upload/56480/56480fig1large.jpg" target="_blank">Bu rakam daha büyük bir versiyonunu görüntülemek için buraya tıklayınız.</a>
Deney tesisi bir kapalı devre Rüzgar tüneli (bir şematik Resim 1' de gösterilen) bir dalga tankı üzerine monte oluşur. Test bölümü 5 m uzun, 0.4 m genişliğinde ve 0,5 m derinde. Yanağında ve zemin 6 mm kalınlığında cam plakaları yapılır ve alüminyum profillerden yapılmış bir çerçeve içinde içine alınır. 40 cm uzun flep nozzle dan hava akımı kesit için su yüzeyi pürüzsüz bir genişleme sağlar. Dalga enerjisi gözenekli ambalaj malzemeden yapılmış beach emici tank ucunda yer alır. Bilgisayar kontrollü üfleyici ortalama hava akım hızı testi bölümünde 15 m/s'ye ulaşma sağlar.
Özel yapım kapasite türü 100 mm uzunluğundaki dalga ölçer anodize Tantal yapılır. 0.3 mm tel dalga ölçüm kalibrasyon için tasarlanmış bir PC kontrollü adım motor tarafından tahrik dikey bir sahnede monte edilir. Bir kılavuz borusu 3 mm çapında dinamik basınç test bölümü Merkezi hava akımı kısmında ölçmek için kullanılır.
Anlık 2D su yüzey yamaç, ölçme LSG, tank (Şekil 2) boyunca herhangi bir yerde konumlandırılmış test bölümünden müstakil bir çerçeve yüklenir. LSG dört ana bölümden oluşur: bir lazer diyot, bir Fresnel lens, diffusive bir ekran ve bir pozisyon algılama dedektörü (PSD) derleme. Lazer diyot 650 nm (kırmızı), 200 mW focusable lazer ışını çapı yaklaşık 0.5 mm ile oluşturur. 26.4 cm çapında Fresnel lens odak uzaklığı 22.86 cm ile objektif geri odak düzlemi içinde yer alan 25 x 25 cm2 diffusive ekrana gelen lazer ışını yönlendirir.
<img alt="Figure 2" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/56480/56480fig2.jpg"> Şekil 2. Şematik lazer eğim ölçer (LSG). 1 - lazer diyot; 2 - Fresnel lens; 3 - diffusive ekran; 4 - pozisyon sensörü dedektörü (PSD). <a href="http://cloudflare.jove.com/files/ftp_upload/56480/56480fig2large.jpg" target="_blank">Bu rakam daha büyük bir versiyonunu görüntülemek için buraya tıklayınız.</a>
Bu iletişim kuralı içinde çok sayıda parametreleri kararsız dalgalar karakterize aynı anda zamana bağımlı Rüzgar zorlama altında ölçülen deneyler performans sağlayan ile ilgili yordamı açıklamaktadır. Yordamı deney tesisi teknik sınırlamalar içinde görüş-in elde edilebilir zaman rüzgar hız istenen herhangi bir bağımlılığı için ayarlanabilir. Özellikle hangi her gerçekleştirilmesi, Rüzgar başlar neredeyse düşüncesizce başlangıçta sakin su üzerinde deneyler mevcut protokolünü açıklar. O zaman sürer yeterince uzun bunun için zorlama sürekli Rüzgar Rüzgar dalga alanında her yerde test bölümü yarı sabit devlet attains. Rüzgar, sonunda yine neredeyse düşüncesizce, aşağı doğru kapatın. Her aşamasında, birden çok dalga parametreler kaydedilir. Tesisimizde hesaplama çok sayıda istatistiksel temsilcisi ensemble ortalama olarak miktarlar anlık yerel rüzgar dalga alan karakterize roman ve son deneyler sırasında geliştirilmiş sağlar yordamı yürütülen 22 , 23 , 24.

<table><tbody><tr><td>PSD</td><td>THORLABS</td><td>PDP90A</td><td></td></tr><tr><td>Laser Diode</td><td></td><td></td><td>any laser pointer &amp;le; 200 mW</td></tr><tr><td>Aspheric Fresnel Lens</td><td>EDMUND OPTICS</td><td>#46-390</td><td>Diameter 10.4&#039;&#039;, Focal length 9&#039;&#039;</td></tr><tr><td>Wave-gauge</td><td></td><td></td><td>custom made</td></tr><tr><td>Pressure Transducer</td><td>MAMAC SYSTEMS</td><td>PR-274-R2-VDC</td><td></td></tr><tr><td>Signal Conditioner</td><td></td><td></td><td>custom made</td></tr><tr><td>Diffusive screen</td><td>EDMUND OPTICS</td><td>#02-147</td><td></td></tr><tr><td>Water tank</td><td></td><td></td><td>custome made</td></tr><tr><td>A/D card PCI-6221</td><td>National Instruments</td><td>779066-01</td><td></td></tr><tr><td>Pitot tube</td><td>KIMO Instruments</td><td>12971</td><td></td></tr><tr><td>15&amp;deg; Nom. VIS-NIR Coated, Wedge Prism</td><td>EDMUND OPTICS</td><td>#47-624</td><td></td></tr><tr><td>10&amp;deg; Nom. VIS 0&amp;deg; Coated, Wedge Prism</td><td>EDMUND OPTICS</td><td>#49-444</td><td></td></tr><tr><td>2.5&amp;deg; Nom. Fused Silica Wedge Prism Uncoated</td><td>EDMUND OPTICS</td><td>#84-863</td><td></td></tr><tr><td>4&amp;deg; Nom. Uncoated, Wedge Prism</td><td>EDMUND OPTICS</td><td>#43-650</td><td></td></tr><tr><td>5.0&amp;deg; Nom. Fused Silica Wedge Prism Uncoated</td><td>EDMUND OPTICS</td><td>#84-865</td><td></td></tr><tr><td>LabView Full Development System</td><td>National Instruments</td><td>776670-35</td><td></td></tr></tbody></table>

measurements of waves in a wind-wave tank under steady and time-varying wind forcing

Bu el yazması su dalgaları zamana bağımlı ve sürekli rüzgar zorlayarak heyecanlı zamansal ve mekansal evrim çeşitli kantitatif bilgi almak sağlanır deneysel bir işlem açıklanır. Kapasite türü dalga ölçer ve lazer eğim ölçer (LSG) ani su yüzey kotu ve anlık yüzey yamaç boyunca test bölümü rüzgar dalga tesisin yerlerden, iki bileşenden ölçmek için kullanılır. Bilgisayar kontrollü üfleyici hava akımı ve suyun içinde belgili tanımlık tank olan oranı zaman içinde değişebilir sağlar. Mevcut deneylerde, Rüzgar hızı testi bölümünde başlangıçta hızla diğerlerinden ayarlanmış değere artar. Bu daha sonra sürekli için öngörülen süre tutulur; son olarak, hava akımı kapamak aşağı. Her deneysel çalışması başında su yüzeyi sakindir ve Rüzgar yok. Körük işlemi aynı anda tüm sensörler tarafından sağlanan verileri edinimi ile bir bilgisayar tarafından başlatılan; içinde belgili tanımlık tank dalgalar tam çürüme kadar veri toplama devam eder. Kantitatif ilk geliştirme aşamasına zamanı rüzgar dalgaları varyasyon açıklayan istatistiksel olarak güvenilir ensemble ortalama karakteristik parametrelerin belirlenmesi aynı zorlayan koşullar altında gerçekleştirilen birden çok bağımsız çalıştırma izin bir işlev getirme. Yordamı da zamanla, Rüzgar getirme bir fonksiyonu olarak kapatılmadan bir kez kayma evrim sürekli rüzgar zorlama altında dalga alanının yanı sıra dalgalar çürüme karakterize sağlar.

Temsilci topluluk ortalama olarak sonuçları şekil 6, Şekil 7ve şekil 8çizilir. Şekil 6 ' da bir fonksiyonu olarak sunulan rasgele Rüzgar dalgaların genliği karakterize anlık yüzey ayrıcalık <η2>1/2 RMS değerler varyasyonu bu yana geçen körük inisiyasyon. Sonuçlar üç hedef Rüzgar hızları, U....

Watch this Scientific Journal Video about Measurements of Waves in a Wind-wave Tank Under Steady and Time-varying Wind Forcing at JoVE.com

Measurements of Waves in a Wind-wave Tank Under Steady and Time-varying Wind Forcing

Bu el yazması su dalgalar küçük ölçekli bir tesiste sürekli ve kararsız Rüzgar zorlayarak heyecanlı deneyler üzerinden güvenilir istatistiksel parametreleri almak sağlanır tamamen bilgisayar kontrollü bir yordam açıklanır.

Sürekli ve zaman değişen Rüzgar zorlama altında bir rüzgar dalga Tank dalgalar ölçümleri

This manuscript describes an experimental procedure that allows obtaining diverse quantitative information on temporal and spatial evolution of water ...

measurements-waves-wind-wave-tank-under-steady-time-varying-wind

Universidad de Cartagena UDEC

Research

Education

JoVE Journal

JoVE Core

Engineering

Physics

Electrical Engineering

Unit 1

First and Second-Order Circuits

Waves

SCIENTISTS IN ACTION

8.6K Görüntüleme.  Tel-Aviv University. Bu el yazması su dalgalar küçük ölçekli bir tesiste sürekli ve kararsız Rüzgar zorlayarak heyecanlı deneyler üzerinden güvenilir istatistiksel parametreleri almak sağlanır tamamen bilgisayar kontrollü bir yordam açıklanır.

Video: Measurements of Waves in a Wind-wave Tank Under Steady and Time-varying Wind Forcing

Exploring the Effects of Atmospheric Forcings on Evaporation: Experimental Integration of the Atmospheric Boundary Layer and Shallow Subsurface

Evaporation is directly influenced by the interactions between the atmosphere, land surface and soil subsurface. This work aims to experimentally study evaporation under various surface boundary conditions to improve our current understanding and characterization of this multiphase phenomenon as well as to validate numerical heat and mass transfer theories that couple Navier-Stokes flow in the atmosphere and Darcian flow in the porous media. Experimental data were collected using a unique soil tank apparatus interfaced with a small climate controlled wind tunnel. The experimental apparatus was instrumented with a suite of state of the art sensor technologies for the continuous and autonomous collection of soil moisture, soil thermal properties, soil and air temperature, relative humidity, and wind speed. This experimental apparatus can be used to generate data under well controlled boundary conditions, allowing for better control and gathering of accurate data at scales of interest not feasible in the field. Induced airflow at several distinct wind speeds over the soil surface resulted in unique behavior of heat and mass transfer during the different evaporative stages.

A protocol for the design and construction of a soil tank interfaced to a small climate controlled wind tunnel to study the effects of atmospheric forcings on evaporation is presented. Both the soil tank and wind tunnel are instrumented with sensor technologies for the continuous in situ measurement of environmental conditions.

Buharlaşma Atmosferik zorlamalara Etkilerinin keşfetmek: Atmosferik Sınır Tabakası ve Sığ Yer altı Deneysel Entegrasyon

Evaporation is directly influenced by the interactions between the atmosphere, land surface and soil subsurface. This work aims to experimentally study ...

Çevre

Visually Based Characterization of the Incipient Particle Motion in Regular Substrates: From Laminar to Turbulent Conditions

Two different experimental methods for determining the threshold of particle motion as a function of geometrical properties of the bed from laminar to turbulent flow conditions are presented. For that purpose, the incipient motion of a single bead is studied on regular substrates that consist of a monolayer of fixed spheres of uniform size that are regularly arranged in triangular and quadratic symmetries. The threshold is characterized by the critical Shields number. The criterion for the onset of motion is defined as the displacement from the original equilibrium position to the neighboring one. The displacement and the mode of motion are identified with an imaging system. The laminar flow is induced using a rotational rheometer with a parallel disk configuration. The shear Reynolds number remains below 1. The turbulent flow is induced in a low-speed wind tunnel with open jet test section. The air velocity is regulated with a frequency converter on the blower fan. The velocity profile is measured with a hot wire probe connected to a hot film anemometer. The shear Reynolds number ranges between 40 and 150. The logarithmic velocity law and the modified wall law presented by Rotta are used to infer the shear velocity from the experimental data. The latter is of special interest when the mobile bead is partially exposed to the turbulent flow in the so-called hydraulically transitional flow regime. The shear stress is estimated at onset of motion. Some illustrative results showing the strong impact of the angle of repose, and the exposure of the bead to shear flow are represented in both regimes.

Two different methods for characterizing the incipient particle motion of a single bead as a function of the sediment bed geometry from laminar to turbulent flow are presented.

Görsel olarak bağlı normal yüzeylerde yeni başlayan parçacık çekimde karakterizasyonu: çalkantılı koşullarına Laminer üzerinden

Two different experimental methods for determining the threshold of particle motion as a function of geometrical properties of the bed from laminar to ...

Mühendislik

Simultaneous Measurement of Turbulence and Particle Kinematics Using Flow Imaging Techniques

Numerous problems in scientific and engineering fields involve understanding the kinematics of particles in turbulent flows, such as contaminants, marine micro-organisms, and/or sediments in the ocean, or fluidized bed reactors and combustion processes in engineered systems. In order to study the effect of turbulence on the kinematics of particles in such flows, simultaneous measurements of both the flow and particle kinematics are required. Non-intrusive, optical flow measurement techniques for measuring turbulence, or for tracking particles, exist but measuring both simultaneously can be challenging due to interference between the techniques. The method presented herein provides a low cost and relatively simple method to make simultaneous measurements of the flow and particle kinematics. A cross section of the flow is measured using a particle image velocimetry (PIV) technique, which provides two components of velocity in the measurement plane. This technique utilizes a pulsed-laser for illumination of the seeded flow field that is imaged by a digital camera. The particle kinematics are simultaneously imaged using a light emitting diode (LED) line light that illuminates a planar cross section of the flow that overlaps with the PIV field-of-view (FOV). The line light is of low enough power that it does not affect the PIV measurements, but powerful enough to illuminate the larger particles of interest imaged using the high-speed camera. High-speed images that contain the laser pulses from the PIV technique are easily filtered by examining the summed intensity level of each high-speed image. By making the frame rate of the high-speed camera incommensurate with that of the PIV camera frame rate, the number of contaminated frames in the high-speed time series can be minimized. The technique is suitable for mean flows that are predominantly two-dimensional, contain particles that are at least 5 times the mean diameter of the PIV seeding tracers, and are low in concentration.

The technique described herein offers a low cost and relatively simple method to simultaneously measure particle kinematics and turbulence in flows with low particle concentrations. The turbulence is measured using particle image velocimetry (PIV), and particle kinematics are calculated from images obtained with a high-speed camera in an overlapping field-of-view.

Eş zamanlı ölçüm türbülans ve akış görüntüleme teknikleri kullanarak parçacık kinematik

Numerous problems in scientific and engineering fields involve understanding the kinematics of particles in turbulent flows, such as contaminants, marine ...

Power Input Measurements in Stirred Bioreactors at Laboratory Scale

The power input in stirred bioreactors is an important scaling-up parameter and can be measured through the torque that acts on the impeller shaft during rotation. However, the experimental determination of the power input in small-scale vessels is still challenging due to relatively high friction losses inside typically used bushings, bearings and/or shaft seals and the accuracy of commercially available torque meters. Thus, only limited data for small-scale bioreactors, in particular single-use systems, is available in the literature, making comparisons among different single-use systems and their conventional counterparts difficult.
This manuscript provides a protocol on how to measure power inputs in benchtop scale bioreactors over a wide range of turbulence conditions, which can be described by the dimensionless Reynolds number (Re). The aforementioned friction losses are effectively reduced by the use of an air bearing. The procedure on how to set up, conduct and evaluate a torque-based power input measurement, with special focus on cell culture typical agitation conditions with low to moderate turbulence (100 &#60; Re &#60; 2&#183;104), is described in detail. The power input of several multi-use and single-use bioreactors is provided by the dimensionless power number (also called Newton number, P0), which is determined to be in the range of P0 &#8776; 0.3 and P0 &#8776; 4.5 for the maximum Reynolds numbers in the different bioreactors.

The power input in stirred bioreactors can be measured through the torque that acts on the impeller shaft during rotation. This manuscript describes how an air bearing can be used to effectively reduce friction losses observed in mechanical seals and improve the accuracy of power input measurements in small-scale vessels.

Laboratuvar ölçekte karıştırılmış Biyoreaktörler güç giriş ölçümlerde

The power input in stirred bioreactors is an important scaling-up parameter and can be measured through the torque that acts on the impeller shaft during ...

Biyomühendislik

Kararlı, Biyolojik Olarak İlgili Bir Fantom Malzemesinin İmalatı

A Stable Phantom Material for Optical and Acoustic Imaging

Establishing tissue-mimicking biophotonic phantom materials that provide long-term stability are imperative to enable the comparison of biomedical imaging devices across vendors and institutions, support the development of internationally recognized standards, and assist the clinical translation of novel technologies. Here, a manufacturing process is presented that results in a stable, low-cost, tissue-mimicking copolymer-in-oil material for use in photoacoustic, optical, and ultrasound standardization efforts.
The base material consists of mineral oil and a copolymer with defined Chemical Abstract Service (CAS) numbers. The protocol presented here yields a representative material with a speed of sound c(f) = 1,481 &#177; 0.4 m&#183;s-1 at 5 MHz (corresponds to the speed of sound of water at 20 &#176;C), acoustic attenuation &#945;(f) = 6.1 &#177; 0.06 dB&#183;cm-1 at 5 MHz, optical absorption &#181;a(&#955;) = 0.05 &#177; 0.005 mm-1 at 800 nm, and optical scattering &#181;s&#39;(&#955;) = 1 &#177; 0.1 mm-1 at 800 nm. The material allows independent tuning of the acoustic and optical properties by respectively varying the polymer concentration or light scattering (titanium dioxide) and absorbing agents (oil-soluble dye). The fabrication of different phantom designs is displayed and the homogeneity of the resulting test objects is confirmed using photoacoustic imaging.
Due to its facile, repeatable fabrication process and durability, as well as its biologically relevant properties, the material recipe has high promise in multimodal acoustic-optical standardization initiatives.

Yazar Spotlight: Optik ve Akustik Görüntüleme için Kararlı Bir Fantom Malzeme  

This protocol describes the fabrication of a stable, biologically relevant phantom material for optical and acoustic biomedical imaging applications, featuring independently tunable acoustic and optical properties.

Optik ve Akustik Görüntüleme için Kararlı Bir Fantom Malzeme

Establishing tissue-mimicking biophotonic phantom materials that provide long-term stability are imperative to enable the comparison of biomedical imaging ...

Tıp

Stability of Floating Vessels

Source: Alexander S Rattner and Kevin Rao Li Department of Mechanical and Nuclear Engineering, The Pennsylvania State University, University Park, PA
 The objective of this experiment is to demonstrate the phenomenon of stability of floating vessels - the ability to self-right when rolled over to the side by some external force. Careful design of hull shapes and internal mass distribution enables seagoing vessels to be stable with low drafts (submerged depth of hull), improving vessel maneuverability and reducing drag. 
In this experiment, a model boat will first be modified to enable adjustment of its center of mass (representing different cargo loadings) and automated tracking of its roll angle. The boat will be placed in a container of water, and tipped to different angles with varying heights of its center of mass. Once released, the capsizing (tipping over) or oscillating motion of the boat will be tracked with a digital camera and video analysis software. Results for the maximum stable roll angle and frequency of oscillation will be compared with theoretical values. Stability calculations will be performed using geometric and structural properties of the boat determined in a computer aided design environment.

The Buoyant Force and Stability of Floating Vessels

Source: Alexander S Rattner and Kevin Rao Li Department of Mechanical and Nuclear Engineering, The Pennsylvania State University, University Park, PA
 The ...

JoVE Science Education

Makine Mühendisliği

Turbulence Sphere Method: Evaluating Wind Tunnel Flow Quality

Source: Jose Roberto Moreto and Xiaofeng Liu, Department of Aerospace Engineering, San Diego State University, San Diego, CA
Wind tunnel tests are useful in the design of vehicles and structures that are subjected to airflow during their use. Wind tunnel data are generated by applying a controlled air flow to a model of the object being studied. The test model usually has a similar geometry but is a smaller scale compared to the full-sized object. To ensure accurate and useful data is collected during low speed wind tunnel tests, there must be a dynamic similarity of the Reynolds number between the tunnel flow field over the testing model and the actual flow field over the full-sized object.
In this demonstration, wind tunnel flow over a smooth sphere with well-defined flow characteristics will be analyzed. Because the sphere has well-defined flow characteristics, the turbulence factor for the wind tunnel, which correlates the effective Reynolds number to the test Reynolds number, can be determined, as well as the free-stream turbulence intensity of the wind tunnel.

Turbulence Measurements at Varying Air Speeds

Source: Jose Roberto Moreto and Xiaofeng Liu, Department of Aerospace Engineering, San Diego State University, San Diego, CA
Wind tunnel tests are useful ...

Havacılık Mühendisliği

Measuring Turbulent Flows

Source: Ricardo Mejia-Alvarez and Hussam Hikmat Jabbar, Department of Mechanical Engineering, Michigan State University, East Lansing, MI
Turbulent flows exhibit very high frequency fluctuations that require instruments with high time-resolution for their appropriate characterization. Hot-wire anemometers have a short enough time-response to fulfill this requirement. The purpose of this experiment is to demonstrate the use of hot-wire anemometry to characterize a turbulent jet.
In this experiment, a previously calibrated hot-wire probe will be used to obtain velocity measurements at different positions within the jet. Finally, we will demonstrate a basic statistical analysis of the data to characterize the turbulent field.

Measuring Turbulent Flows Using Hot-Wire Anemometers

Source: Ricardo Mejia-Alvarez and Hussam Hikmat Jabbar, Department of Mechanical Engineering, Michigan State University, East Lansing, MI
Turbulent flows ...

Sürekli ve zaman değişen Rüzgar zorlama altında bir rüzgar dalga Tank dalgalar ölçümleri

Özet

Daha Fazla Video Keşfet

Bu videodaki bölümler

Buharlaşma Atmosferik zorlamalara Etkilerinin keşfetmek: Atmosferik Sınır Tabakası ve Sığ Yer altı Deneysel Entegrasyon

Görsel olarak bağlı normal yüzeylerde yeni başlayan parçacık çekimde karakterizasyonu: çalkantılı koşullarına Laminer üzerinden

Eş zamanlı ölçüm türbülans ve akış görüntüleme teknikleri kullanarak parçacık kinematik

Laboratuvar ölçekte karıştırılmış Biyoreaktörler güç giriş ölçümlerde

Optik ve Akustik Görüntüleme için Kararlı Bir Fantom Malzeme

Optik ve Akustik Görüntüleme için Kararlı Bir Fantom Malzeme

Optik ve Akustik Görüntüleme için Kararlı Bir Fantom Malzeme

Stability of Floating Vessels

Turbulence Sphere Method: Evaluating Wind Tunnel Flow Quality

Measuring Turbulent Flows