이 작품은 미국 해군 연구소에서 코어 프로그램에 의해 지원 되었다.

주의: 사용 하기 전에 모든 관련 물질 안전 데이터 시트 (MSDS)를 참조 하십시오 하 고 모든 적절 한 안전 관행 및 절차를 따르십시오. 바나듐이 산화물 원자 층 증 착 성장 ALD 반응 기를 사용합니다. ALD 성장을 위해 사용 하는 선구자는 tetrakis(ethylmethylamido)vanadium(IV) (TEMAV) 오존 (초고 순도 UHP, 0.3 slm 흐름과 압력을 지지 하는 5 psi에서 99.999% 산소 가스에서 생성 된). 또한, UHP (99.999%) 질소 가스 제거 반응 기 약 실 사용 됩니다. 후속 진공 anneal, UHP 산소 가스 방출에 대 한 어 닐 링 및 UHP 질소 중에 사용 됩니다. TEMAV 가연성 이며 적절 한 엔지니어링 제어에만 사용 해야 합니다. 압축된 산소 가스 위험 이며 적절 한 엔지니어링 제어에만 사용 해야 합니다. 압축 된 질소 가스 위험 이며 적절 한 엔지니어링 제어에만 사용 해야 합니다. 모든 가스 (TEMAV, 산소, 오존, 질소) 적절 한 공학적 안전 통제를 사용 하 여 ALD 반응 기에 연결 됩니다. 스테인레스 스틸 튜브 이후 청소기 그리고 더 신뢰할 수 있는 플라스틱 튜브 ALD 반응 기, 오존 발생기를 연결 합니다. 별도 UHP 산소와 질소 소스는 어 닐 링 절차를 시작 하기 전에 적절 한 공학적 안전 통제를 사용 하 여 챔버 진공에 연결 됩니다. 아세톤 2-프로 판 올 irritants와 적절 한 개인 보호 장비 및 안전 절차 (예, 장갑, 연기 후드, 등)에 사용 해야
1. 원자 층 증 착 사파이어 기판에 바나듐 산화물의
<ol><li>다음과 같이 c-Al2O3 (사파이어) 기판 청소: 용 매 sonicator 5 분 동안에 40 ° C에서의 아세톤에 기판 청소 그리고 전송 직접 (린스) 40 ° C에서 2-프로 판 올을 sonicate 5 분 린스 이온 실행에 기판에 대 한 2 분 동안 물 하 고 질소 가스로 건조.</li>
	<li>ALD 반응 기 챔버 150 ° C에서 인지 확인 하 고 질소 가스로 ALD 반응 기를 환기.</li>
	<li>부하는 원자로에 사파이어 기판 청소, 원자로, 닫고 하 펌프 < 17 Pa 진공. 샘플 150 ° c.에 도달 하면 되도록 대기 적어도 300 s</li>
	<li>흐르는 ALD 챔버 준비 실로 20 sccm UHP 질소 (기본 압력 36을 초과 해서는 안 Pa), 그리고 다음 15 포화 사이클, 1 개 주기 15 s 제거 다음 0.05의 펄스가 오존을 펄스.</li>
	<li>바나듐이 산화물을 성장, 0.03에 대 한 TEMAV 펄스 s 뒤에 30 s 제거, 다음 펄스 오존 0.075에 대 한 s 뒤에 30 s 제거. 이 펄스를 반복 하 고 주기 원하는 성장에 도달할 때까지 제거. 참고:이 과정은 거의 0.7-0.9의 성장 율을 가진 선형 Å 주기 당.</li>
	<li>첫 번째 UHP 질소 가스로 ALD 반응 기 챔버 배기 여 ALD 반응 기에서 샘플을 제거 합니다. 실내 온도에 냉각 금속판 (열 싱크)에 샘플을 놓습니다. ALD 반응 기를 닫고 하 펌프 < 17 Pa 진공. 샘플은 사파이어 기판에 비정 질 바나듐 산화물 필름을 이제 포함 되어 있습니다. 주의: 제거 샘플 신중 하 게, 이후 샘플은 150 ° c가 열</li>
</ol>2. 어 닐 링
참고: 단계 1에서에서 ALD 기술에 의해 성장 하는 VO2 영화 비정 질 VO2생산. 지향된 다 보2 영화를 만들려면 샘플 사용자 정의 초고 진공 챔버 6 방향 십자가 있는 어 닐 링에 단련 된다. 어 닐 링 챔버를 청결 한 유지 하는 로드 잠금 삽입 하 고 예제를 제거 만들어집니다. 3"직경 산소 방지 히터 정의 플래티넘 와이어 히터로 구성 된다. 이 히터는 샘플 탑재 되는 산화 인 코넬 썰매의 복사 난방을 제공 합니다. 썰매는 히터에서 샘플의 좋은 열 전달 위한 높은 방사 율.
<ol><li>로드 잠금, 썰매 인지 확인 다음 UHP 질소 가스로 부하 자물쇠를 환기 하 고 부하 자물쇠를 열. 로드 잠금에 썰매에 샘플을 놓고 로드 잠금 챔버를 닫습니다.</li>
	<li>~0.1 Pa 로드 잠금 펌프 황삭 펌프를 사용 하 여. 다음으로, 터보 펌프와 펌프 부하 잠금을 전환할 < 10-4 실바 게이트 밸브를 열고 하 고 어 닐 링 챔버에 썰매를 전송 하는 어 닐 링 펌프 챔버 < 10-5 아빠</li>
	<li>흐름 1.5 sccm 초고 순도 (UHP, 99.999%) 어 닐 링 챔버로 산소. 참고: 낮은 흐름 율을 보장 하기 위해 5 sccm 질량 유량 컨트롤러를 통해 산소를 실행 합니다. 1 x 10-4 와 7 x 10-4 실바 사이 여야 합니다는 압력 샘플 150 ° c.에 도달 하기 전에 달성 해야 하는이 압력</li>
	<li>썰매가 열 560 ℃ (고온 계와 열전대 측정)에 난방을 사용 하 여 진입로 보류 ~ 20 ° C/분의 속도 (300 영화 Å)에 대 한 2 h 560 ° C에서 썰매. 참고: 어 닐 링 시간 종속 두께입니다. 경험적 데이터 예제 < 샘플 Å 두께, 2 h 250 > 250 Å 하지만 < 500 Å 두께, 및 샘플 3 h > h 1을 어 닐 링 제안 500 Å 두께.</li>
	<li>히터 및 히터 조립품 (으로 부하 잠금)에서 썰매를 제거 하 여 샘플을 끄다.</li>
	<li>샘플 온도 미만 150 ° C (예를 들어, 샘플의 온도를 측정 부하 잠금 고온 계 사용) 될 때까지 산소 환경에서 샘플을 유지. 참고: 더 나은 샘플도 낮은 온도까지 대기에 의해 달성 된다. 일단 샘플은 < 150 ° C, 산소 흐름을 해제 하 고 게이트 밸브를 닫습니다.</li>
	<li>UHP 질소 가스를 환기. 샘플을 제거 < 50 ° C와 장소에 금속 접시를 실내 온도에 냉각 (열 싱크) 샘플. 로드 잠금 빈 썰매와 0.1 펌프를 닫습니다 황삭 펌프를 사용 하 여 Pa. 터보 펌프와 펌프 부하 잠금을 전환 < 10-4 실바</li>
</ol>3입니다. 특성화
<ol><li>532 nm 레이저 구동 소스와 라만 분광학을 사용 하 여 샘플을 검사 합니다.
	<ol>
<li>현미경에는 샘플을 로드 하 고 초점으로 그것을. 소프트웨어에서 카메라 이미지의 샘플 초점을 확인 합니다. 4 스캔 레이저 전원 설정 mW, 0.125에 노출 시간 s, 10, 검사의 수와 미리 보기 크기 40 µ m.</li>
		<li>라만 스펙트럼 관찰 라이브 스펙트럼을 클릭 합니다. 초점, 레이저 전원, 노출 시간, 및 검사의 수 신호 대 잡음 비를 최대화 하기 위해 최적화 합니다. 스펙트럼 데이터를 저장 하려면 저장을 클릭 합니다. OMNIC에서 스펙트럼을 엽니다. 봉우리를 식별 하기 위해 "Pk 찾기" 버튼을 클릭 합니다. 결정 화도, 위상 (VO2 대 보, V2O3, V2O5, 등.), 스트레인 비교 봉우리 바나듐 산화물12,13에 대 한 데이터를 참조 하 여. 참고: 좁은 봉우리 결정 고품질, 라만 phonon 모드 193, 222, 612 c m-1 의 강화 및 389 cm-1 모드의 연은 VO2 크리스탈에 인장 스트레인의 지표.</li>
	</ol></li>
	<li>X 선 회절 (XRD) 하 여 방향, 결정, 및 단계를 확인 합니다. 참고: XRD 스펙트럼에 봉우리의 모양을 결정 구조, 결정 구조와 방향을 구체적으로의 성격을 나타냅니다. VO2의 다른 비행기에 대 한 무기 결정 구조 데이타 베이스 (ICSD) 카드를 XRD 데이터 피크의 2Θ 각도 일치 하 여 할머니2 의 방향을 결정 합니다. 다른 바나듐 산화 단계의 카드 데이터 봉우리 여는 단계를 결정 합니다. 표준 데이터베이스에 실험적인 봉우리의 수동 비교는이 작품에서 수행 되었다. 39.9도 하나의 VO2 피크 VO2 크리스탈 품질을 확인 하 고 단사 (020) 방향을 보여 줍니다.</li>
	<li>엑스레이 광전자 분광학 (XPS)에 의해 산출할 및 불순물 수준 결정
	<ol>
<li>샘플 홀더에 샘플을 로드 합니다. 소프트웨어 열고 환기 부하 잠금을 클릭 합니다. 로드 잠금, 샘플 홀더를 삽입 하 고 아래로 펌프를 클릭 합니다. 압력까지 기다려 < 4 x 10-5 아빠 챔버로 샘플 홀더를 이동 하려면 전송 단추를 클릭 하십시오. 약 실 압력은 확인 < 7 x 10-6 아빠</li>
		<li>실험 트리로 측정 매개 변수를 입력 합니다. X 선 총 400 µ m 크기를 켜고 홍수 총 켭니다. 조사 측정 지점을 추가 하 고 (V와 O) 영화 요소 뿐만 아니라 선구자 요소 (C와 N)의 높은 해상도 스캔에 대 한 포인트를 추가 합니다. 각 측정에 대 한 통과 에너지 (조사 200 eV와 고해상도 스캔을 위해 20 eV)와 검사 (2 이상의 조사와 높은 해상도 대 한 15)의 번호를 추가 합니다.</li>
		<li>십자선 포인트 측정 샘플에 원하는 위치에 놓습니다. 클릭 하 고 실험 트리 제목 실험 "실행" 메뉴 모음에서 모든 측정 검사 실행을 클릭.</li>
		<li>식별 하 고 영화에 있는 요소를 분석 조사 ID 절차를 실행 합니다. 수동 피크 피크 맞는 버튼 뒤를 추가 고해상도 데이터에서 결합 분석을 선택 합니다. XPS 수첩14에 따라 통합된 피크 농도의 비율을 복용 하 여 산출할을 결정 합니다.</li>
		<li>끝나면 종료는 총 클릭 이동 하려면 전송 단추 부하 잠금에 샘플 홀더. 일단 샘플 로드 자물쇠에, 환기 부하 잠금을 클릭 하 고 샘플을 언로 드. 참고:이 설문 조사에서 불순물을 식별 함으로써 모든 성분의 존재를 식별 합니다. 그림 1에서 보듯이 특정 바인딩 에너지에 XPS 봉우리 바나듐 산화물의 valences 보여줍니다. 예를 들어 이러한 결과 두 대표 XPS 측정 깊이 클러스터 이온 총 에칭으로 입금 샘플 프로 파일링 하 여 얻은 보여 줍니다. 표면의 XPS 측정 (영화의 대량)에서 에칭된 샘플의 XPS 측정 표시 피크 ~ 516 eV에서 VO2의 존재를 보여주는 V2O5의 존재를 보여주는 ~ 518 eV에서 피크를 보여준다. 전체-폭-에-절반-최대 (즉, 차 순도) 영화에서 바나듐의 본딩 균일성을 나타냅니다. 또한, 다른 에너지 봉우리 수의 식별 분석 오염 (> 1%).</li>
	</ol></li>
	<li>원자 힘 현미경 (AFM)을 사용 하 여 형태를 결정
	<ol>
<li>AFM 전자와 컴퓨터를 켭니다. Nanoscope 프로그램을 시작 하 고 선택 로드 실험 도청 모드를 선택 합니다. 단계를 초기화 합니다.</li>
		<li>화면 왼쪽에 실험 순서를 따라 하 고 설정 메뉴를 클릭 합니다. 캔틸레버에 초점 광학 초점 컨트롤을 사용 합니다. 레이저 위치 최적화를 클릭 하 여 조사에 레이저를 맞춥니다. Autoalign 감지기 단추를 클릭 한 다음 Autotune 캔틸레버를 클릭 합니다.</li>
		<li>샘플을 로드 하 고 진공을 켭니다.</li>
		<li>탐색 버튼을 클릭 하 고 머리 아래 예제를 트랙볼을 사용 하 여. 팁 반사를 클릭 하 고 팁은 초점에까지 초점 버튼을 누른 채로, 트랙볼을 사용 하 여 샘플 표면에 머리를 낮은. 샘플 단추를 클릭 하 고 AFM 후드를 닫습니다.</li>
		<li>확인 매개 변수 메뉴를 클릭 합니다. 스캔 크기는 확인 < 1 µ m 및 설정 512 샘플/라인. 참여 메뉴를 클릭 합니다. 대기 20 s.</li>
		<li>3 µ m 및 스캔 속도에서 3.92 Hz. 두고 최적화 이미지, 필요한 경우 매개 변수를 변경 하 여 스캔 크기 설정: 드라이브 진폭, 진폭 세트 포인트, 정수 및 비례 이득.</li>
		<li>캡처 단추 다음 프레임 아래로 버튼을 클릭 하 여 원하는 이미지를 캡처하십시오. 스캔을 따라 철회 버튼을 클릭 합니다.</li>
		<li>분석 소프트웨어에서 열려면 원하는 이미지에 더블 클릭. 형태를 결정 하려면 결합 버튼을 클릭 하 고 클릭 실행. 거칠기 표면 거칠기를 계산 하 여 입자 분석 깊이 히스토그램을 계산 하 여 입자 크기를 의미 클릭을 클릭 하 여 통계 매개 변수를 추출 합니다.</li>
		<li>이동 메뉴를 클릭 하 고 샘플 로드 위치를 클릭 합니다. 진공 끄고 샘플을 언로 드. 참고: 샘플 샘플에서 일관성을 위해 같은 AFM 스캔 매개 변수 유지.</li>
	</ol></li>
	<li>광 투과율 및 반사율을 결정 합니다.
	<ol>
<li>가변 광 소스를 사용 하 고 광 투과율과 반사율 (또는 근처)에서 근 적외선 영역에서 정상적인 부각을 측정 한다. 보정 샘플 100% 투과율과 반사율 100% 근처에 골드 미러 없이 시스템.</li>
		<li>온도 제어 단계에 VO2 샘플을 로드 합니다. 원하는 온도에서 샘플을 안정화 합니다. 측정 투과율과 반사율 원하는 스펙트럼 범위, 예를 들어 적외선 근처 지역. 참고: 최적의 결과 대 한 온도 해야 적어도 20 ° C 위와 아래 보2 (일반적으로, 68 ° C)의 전환 온도 변화.</li>
	</ol></li>
</ol>4. 모델링 광학 상수 (유전율 및 굴절률)
<ol><li>광자 에너지, E, 다음 수식을 사용 하 여의 기능으로 복잡 한 유 전체 유전율, ε, 모델 ( n 발진기의 합계에 따라 높은 주파수 유전율 ε∞ 가 어디 n 는 발진기 진폭, En 발진기 에너지 및 Bn 발진기 댐핑): <img alt="Equation 1" src="/files/ftp_upload/57103/57103eq1.jpg"> 참고: 사용자 정의 Matlab 프로그램 분석 하 고 데이터를 모델링.</li>
	<li>단계 4.1, 사파이어 기판에 대 한 알려진된 매개 변수를 입력 하 고 광학 파장의 기능으로 유 전체 유전율을 계산 하려면 다음을 사용 합니다. 다음 계산 하는 굴절률 (n = √ε), 고 반사율과 투과율 기판의 계산 굴절 인덱스를 사용 하 여.</li>
	<li>단계 4.2 측정 된 데이터의 결과 비교 하 고 그로 인하여 측정 및 계산 결과 오류를 줄이기 위해 단계 4.2의 입력된 매개 변수를 업데이트 하는 최적화 기법 (예: Nelder 미드15)를 사용 사파이어 기판에 대 한 매개 변수를 최적화.</li>
	<li>VO2 단계 4.1에서에서 방정식에 대 한 매개 변수를 예상 하 고 유 전체 유전율을 계산 하려면 다음을 사용. 다음 계산 하는 굴절률 (n = √ε) 사용, VO2 두께, 기판 두께, 굴절률 (단계 4.3)에서 광 파장, 광학 편광 및 부각의 각을 전송16 입력으로 반사율 및 투과율 VO2 코팅 기판의 얻을. VO2 입력된 매개 변수를 업데이트 하 여 할머니2에 대 한 매개 변수를 최적화 함으로써 측정 및 계산 결과 오류를 줄일 수 (예: Nelder 미드15)는 최적화 기법을 사용 합니다.</li>
	<li>4.2 4.4에 바나듐 산화물 (30에서 90 ° C 온도)의 단 열 및 금속 상태에 걸쳐 여러 온도에서 단계를 수행 합니다. 모델 VO2 의 굴절률의 온도 의존 다음과 같습니다. <img alt="Equation 3" src="/files/ftp_upload/57103/57103eq3.jpg"> 어디 εVO2(T) 온도, VO2 의 굴절률은 ε기능 ε금속 은 절연 및 금속 단계 및 f (t)의 유 전체 유전율 및 절연 및 금속 광 속성의 배포 제어 온도 따른 함수 이다. F (t) 에 대 한 페르미-디랙-같은 기능을 사용 하 여 효과적인 매체 근사17,,1819에 의해 주어진 유사한 격리 및 금속 상태 사이의 전환 제어. <img alt="Equation 4" src="/files/ftp_upload/57103/57103eq4.jpg"> Tt 는 전이 온도 W 는 전환의 너비를 제어.</li>
	<li>전이 온도 너비 최적화 측정 및 계산 결과 오류를 줄이기 위해 f (t) 에 대 한 수식에 매개 변수 (W 및 Tt)를 업데이트 하는 최적화 기법을 사용 합니다. 이 유 전체 유전율 및 VO2의 굴절률에 대 한 온도 파장 의존 모델에서 발생합니다.</li>
</ol>

<ol>
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A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Compact+silicon+photonic+waveguide+modulator+based+on+the+vanadium+dioxide+metal-insulator+phase+transition.">Compact silicon photonic waveguide modulator based on the vanadium dioxide metal-insulator phase transition.</a> Opt. Express. 18 (11), 11192-11201 (2010).</li><li>Dicken, M. J., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Frequency+tunable+near-infrared+metamaterials+based+on+VO2+phase+transition.">Frequency tunable near-infrared metamaterials based on VO2 phase transition.</a> Opt. Express. 17 (20), 18330 (2009).</li></ol>

저자는 공개 없다.

여기에 설명 된 성장 메서드는 균일성, 화학, 구조 및 형태에 관해서는 재현 가능한 결과 제공 합니다. 바나듐 전조 ALD 필름으로 예금의 올바른 산출할 생산에 매우 중요 하다. 이 특정 전조 + 4 바나듐 원자가 상태 보다 일반적인 + 5 원자가 상태를 홍보 하는 문학에 나열 된 다른 많은는 달리 촉진 합니다. 또한,이 특정 전조 상당히 낮은 증기 압력을가 하며 주어진 조건 하에서 포화를 충분 한 복용량을 제공 하는 열. 이 전조 저하 175 ° C의 주위에 시작, 이후 위 온도 한계를 전조 성장과 ALD의 두 열을 설정 합니다. 올바른 산출할 달성 하는 또 다른 중요 한 측면은 주입 하는 동안 오존 농도 (~ 125 mg/L 여기) 이다. 종종 특정 조건 하에서 생성기에서 생성 하는 오존의 농도 저하 또는 시간이 지남에 따라 나타난다. 이 경우, 오존 펄스 제거 기간 산출할, 형태학, 유지 하 고 웨이퍼 균일성을 조정 해야 합니다. 여기에 설명 성장 ALD VO2 c-면 사파이어 기판에 제자리에서 오존을 포함 미리 치료 하는 방법입니다. 청소 및 nucleation 성장 이전 단계는 기판; 그러나, 프로세스 설명 여기 대부분 기판에 대 한 작품 (불활성, 산화물, 금속, 등.) 최고의 종료 청소 및 할머니2 성장 위한 준비를 확인 하려면 하나 기판에 모든 네이티브 산화를 최소화 하면서 종 종료 및 바나듐 전 구체 사이 반응성을 고려해 야 합니다. 마지막으로,이 과정은 높은 종횡비 (최대 ~ 100) 기판에 입증 되었습니다 하지만 극단적인 경우, 하나는 노출 또는 정적 ALD 메서드 conformality 더 강화를 고려해 야.
높은 품질, 결정 ALD VO2 영화를 달성 하는 능력은 확실히 후 증 착 어 닐 링 매개 변수에의 지. 가장 중요 한 점은 압력, 특히 산소의 부분 압력입니다. 높은 산소 압력에 결국 나노와이어의 형성을 일으키는 faceting 및 곡물 성장으로 이어질 뿐 아니라 V2O5 단계에서 결과. 산소 압력이 너무 낮은 경우에, 산소는 V2O3 단계에서 발생 하는 영화에서 소 둔. 따라서, 올바른 단계를 유지 하 고 영화 거칠기 최소화, 산소 압력 유지 되어야 7 x 10-4 실바를 1 x 10-4 의 범위 마찬가지로, 온도 두 영화를 구체화 산출할, 유지 하 고, 영화의 거칠게 최소화 수 있는 중요 한. 경험적 연구 결과 결정 화 단계 온도 500 ° c. 보다 큰 필요 하다는 것이 좋습니다 VO2 영화의 온도 측정 하기 어려운, 더 높은 온도에서 그것 정확한 산출할 및 위상 유지 및 pinhole 무료 영화를 제작 하기 어렵습니다. 또한 트레이드 오프는 단련 온도와 시간, 특히 높은 온도 단련 시간을 줄일 수 있습니다. 또한, 단련 기간은 필름의 두께에 직접 연관 된다. 두꺼운 필름 최대 결정 화를 달성 하기 위해 더 이상 시간을 필요 합니다. 따라서, 산소 압력 anneal 온도, 및 시간에 설명 된 anneal 위의 방법 거의 이상적인 전환 온도에 광학 속성에서 가장 큰 변화는 고품질 VO2 영화를 제작 하도록 최적화 했다. 마지막으로, 램프 및 산소 중 속도 냉각 anneal 거칠기 및 형태학;에 영향 느린 이들은는 부드러운 영화입니다.
ALD 증 착 및 이후의 큰 지역 균등 성에 anneal VO2 생산 지향된 다 영화. ALD는 거의 모든 기판의 3 차원 나노 형태학에 conformally 성장된 영화를 제공합니다. 이 할머니2 통합으로 새로운 응용 프로그램을 가능 하 게 하 고는 광학 장치 적합 특히 잘.
성장 및 광학 측정, 다음은 모델을 만들고 데이터에 잘 맞는 두 투과율에 대 한 제공 하 고 반사율 VO2 의 금속 및 단 열에 가까운 적외선 스펙트럼 영역에서 단계 (R2 = 0.96-0.99). 적외선 보 온 위상의 반사율은이 모델을 만드는 가장 어려운 프로세스입니다. 추가 발진기 용어 추가 되었습니다, 하지만이 모델의 복잡성 증가, 단 marginally 향상이 지역에 적합. 주목 해야 한다이 모델에서 로렌츠 발진기의 중첩은 일반적인 광학 모델 및 특정 전자 전환 반드시 일치 하지 않습니다. 그러나 처음에, 모델 포함 Drude 기간, 수학 최적화 후 Drude 용어 근본적으로 삭제 되었다. 이러한 이유로 여러 최소화 기법 시험 되었다. 그러나, 이러한 다른 기술을 Drude 용어를 포함 하지 않았다 유사한 솔루션에 수렴. ALD VO2 에 Drude 용어의 부재는 등 여러 가지 요인, 1) 첨가-반도체-같은 저항력, 또는 2) 플라즈마 주파수 변화 에너지/큰 충돌 속도 (댐핑 용어), 또는 금속와 낮은 수 있습니다. 이 영화의 속성입니다.
단 열 단계 T에서에서 < 60 ° C, 유전율 및 ALD VO2 의 굴절률 동의 잘 다른 제조 방법 (스퍼터 링된4,,2021 및 펄스 레이저 증 착22 23). 금속 상태, T에에서 > 70 ° C, 이러한 ALD 필름 다른 방법에 의해 조작 VO2 보다 낮은 손실을 전시. 유전율 및 VO2의 굴절률에 대 한 약간 다른 값을 산출 하는 다른 제조 방법 하는 동안 주의 하는 것이 중요 하다, 모든 영화와 비슷한 추세를 표시.
광학 유전율 및 굴절률의 온도 파장 의존의이 종이에 모델 잘 실험적으로 측정 된 데이터와 함께 동의합니다. 이 모델의이 능력 측정된 광학 데이터에 맞는 좋은 품질을 생산 하는 위상 절연체에서 금속을 변경 VO2 의 광학 속성 안정적으로 예측할 수 있습니다 보여 줍니다. 이러한 모델을 사용 하 여, VO2 의 광학 속성 온도, 간격 및 파장 정적 및 동적 목표를 달성 하는 광학 시스템을 설계 하 여 예상 대로 조정 될 수 있습니다. 이 모델 설계 및 온도 뿐만 아니라 영화의 두께 수정 하 여 수동 및 활성 시스템에 VO2 를 사용 하는 광학 시스템의 개발 가능

바나듐이 산화물 68 ° c.의 가까이 결정 질 상전이 겪 습 이 정방 하 단사에서 구조 크리스탈 변화를 생성합니다. 그러나이 전환의 근원 남아 논란1, 최근 연구 개발이 전환2,,34 를 생성 하는 프로세스의 이해를 돕고 있다. 원점에 관계 없이 위상 전환 광학 속성 변경 VO2 (빛 전송) 절연체에서의 실 온에서 (반영 그리고 흡수 하는 빛) 더 금속 재료에 전환 온도2 위 .
과거에 VO2 를 조작 하는 다양 한 방법 사용 되었습니다 (스퍼터 링, 물리적 증기 증 착, 화학 기상 증 착, 분자 빔 피, 솔루션, 등.) 5. 할머니2 의 속성 주로6, 다른 성장 기술 사이 고 이후 상당한 변화를 생산 하고있다 anneal 영화를 조작 하는 데 사용 하 고 다양 한 결정 및 필름 기술에 따라 속성입니다. 그러나 원자 층 증 착 (ALD) 성장 영화의 광학 속성을 조사 하는이 작품,, 접근 모델링 보2 영화의 모든 종류에 적용 됩니다.
최근에, 그룹은 VO2 광학 기판에 박막을 통합 하 여 광학 장치를 건설. 빠르게 성장 새로운 증 착 방법으로 ALD 이러한 광학 장치 조작에 지원할 수 하 고, 큰 지역 균일, angstrom 수준의 두께 제어, 등각 영화 범위7 등 대체 방법 몇 가지 이점이 있다 ,89. ALD는 각자 제한 레이어, 레이어 증 착 접근, 다양 한 기판 재료에 제작을 필요로 하는 애플리케이션에 대 한 기본 기술 (예., 이기종 통합에 대 한), 또는 3D의 등각 코팅 구조10 . 마지막으로, ALD 과정의 3 차원 구조의 등각 코팅 광학 응용 프로그램에 특히 유용합니다.
이 종이, ultrathin, 비정 질 ALD 필름에 성장 했다 더블 사이드 광택에 실험에서 c-면 사파이어 기판 낮은 온도 및 높은-품질 결정 필름을 생산 하는 산소 환경에서 단련. 실험 측정을 사용 하 여, 온도 파장 의존 광 변화에에서 대 한 VO2 가변 굴절률 소재11로 그것의 사용을 활성화 하는 모델을 만듭니다.

<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="731">
	<tbody>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:343px;">c-Al2O3</td>
			<td style="width:111px;"></td>
			<td style="width:111px;"></td>
			<td style="width:167px;"></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:343px;">UHP Oxygen</td>
			<td style="width:111px;">Air Products</td>
			<td style="width:111px;"></td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:343px;">UHP Nitrogen</td>
			<td style="width:111px;">Air Products</td>
			<td style="width:111px;"></td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">Tetrakis(ethylmethylamido)vanadium(IV) (TEMAV)&#160;</td>
			<td style="width:111px;">Air Liquide</td>
			<td style="width:111px;"></td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="42">
			<td height="42" style="height:42px;width:343px;">Acetone</td>
			<td style="width:111px;">Fischer Scientific&#160;</td>
			<td style="width:111px;">A18-4</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="42">
			<td height="42" style="height:42px;width:343px;">2-propanol</td>
			<td style="width:111px;">Fischer Scientific&#160;</td>
			<td style="width:111px;">A416P-4</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="42">
			<td height="42" style="height:42px;">Savannah S200-G2&#160;</td>
			<td>Veeco - CNT</td>
			<td style="width:111px;">Savannah S200-G2&#160;</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="42">
			<td height="42" style="height:42px;width:343px;">ozone generator&#160;</td>
			<td style="width:111px;">Veeco - CNT</td>
			<td style="width:111px;">&#160;ozone generator&#160;</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:343px;">Platinum wire heater</td>
			<td style="width:111px;">HeatWave Labs</td>
			<td style="width:111px;">custom</td>
			<td></td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

atomic layer deposition of vanadium dioxide and a temperature-dependent optical model

바나듐이 산화물은 가역 금속-절연체 상 68 ° c.에 가까운 변화를 가진 소재 웨이퍼 스케일 균일성 및 두께의 angstrom 레벨 제어 VO2 다양 한 기판, 성장, 원자 층 증 착의 방법 선정 되었다. 이 ALD 과정에 높은-품질, VO2의 ultrathin 영화 (100-1000 Å)의 낮은 온도 (≤150 ° C) 성장 수 있습니다. 이 데모에 대 한 VO2 영화 사파이어 기판에 성장 했다. 이 저온 성장 기술은 주로 비정 질 VO2 영화를 생성합니다. 7 x 10-4 의 압력으로 초고 진공 챔버에는 후속 anneal Pa 초고 순도 (99.999%) 산소 생산의 중심, 다 보2 영화. 화도, 위상 및 VO2 의 변형을 라만 분광학 및 x 선 회절에 의해 결정 되었다 산출할 및 불순물 수준 엑스레이 광전자 분광학에 의해 결정 되었다 하는 동안 마지막으로 형태에 의해 결정 되었다 원자 힘 현미경 검사 법입니다. 이러한 데이터는이 기술에 의해 성장 하는 영화의 높은 품질을 보여 줍니다. 모델 근처 적외선 스펙트럼 영역에서 금속과 격리 단계에 VO2 에 대 한 데이터에 맞게 만들었습니다. 유전율 및 ALD VO2 의 굴절률의 격리 단계에 다른 제조 방법으로 잘 동의 하지만 금속 상태에서 차이 보였다. 마지막으로, 영화 광 속성의 분석 VO2 가변 굴절률 물자로 개발에 대 한 복잡 한 광학 굴절률의 파장 및 온도 따른 모델의 생성을 활성화.

바나듐 산화물 성장 ALD의 품질을 식별 하기 위해 엑스레이 광전자 분광학 (XPS)로 입금, 주로 비정 질 VO2 영화 (그림 1)에서 수행 되었다 뿐 아니라 결정 VO2 영화 (표시 되지 않음)을 단련. X 선 회절 (XRD) 단련된 VO2 영화 (그림 2)에서 수행 되었다. 또한, 영화 내에서 화학의 수직 프로필 계량 있도록 깊이 프로 파일링 수행 되었다 양이온/음이온 종의 우선 에칭을 최소화 하기 위해 클러스터 이온 소스와 함께. 두 개의 대표적인 흔적 그림 1, 표면에 및 일괄에에 표시 됩니다. 깊이 프로필 및 후속 XPS 측정 표시로 입금 영화 최고 1 nm는 VO2 초과 환경 (adventitious) 산소와 탄소, 하지만 더 많은 제어 저압 산소의 어 닐 링 절차 후도 VO2표면 안정화. X-선 회절 측정 Cu K-알파 x 선 에너지 소스와 쇼, 그림 2, 39.9˚에서 하나의 VO2 피크에서에서 수행 했다. ALD 성장 VO2 의 품질을 확인 하는이 피크의 서명 뿐만 아니라 (020) 크리스탈 오리엔테이션 사파이어 기판의 정렬 피크.
화도, 단계, 및 스트레인 분석, 라만 분광학 여기 532 nm 레이저를 사용 하 여 수행 되었다. 그림 3 VO2 영화의 라만 스펙트럼 및 고 고품질 결정을 나타내는 좁은 봉우리를 보여줍니다. 또한, 389 cm-1 모드의 감소 에너지로 서 바나듐-바나듐-저주파 phonons 193 및 222 c m-1와 612 cm-1 모드에서 증가 에너지 제안이 영화12, 인장 변형 13.
형태는 원자 힘 현미경 (AFM)에 의해 관찰 되었다. 그림 4 는 20-40 nm과 1.4의 루트-의미-스퀘어 (RMS) 거칠기 순서 크리스탈 입자 크기 및 2.6의 RMS 거칠기로 입금 영화 (그림 4A)에 대 한 단련 된 영화 (그림 4B) nm.
광 투과율 및 반사율 데이터 스캐닝 단색와 범위에서 보이는 및 적외선 영역 근처를 제공 하는 매칭 백색 광원을 사용 하 여 얻은 했다. 그림 5 는 영화의 온도 의존 금속, 절연체에서 전환으로 61 ° c.의 전이 온도 보여주는 금속 절연체에서 전환로 실험 데이터 분석 VO2 의 온도 파장 의존 유전율의 모델링을 수 있습니다. 그림 5 어떻게 모델 정확 하 게 예측 광학 동작 표 1에 있는 매개 변수를 사용 하는 경우를 보여 줍니다.
<img alt="Figure 1" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/57103/57103fig1.jpg"> 그림 1: 35 nm 두께 VO2 c 알루미늄2O3의 대표 XPS 측정. XPS를 보여주는 영화의 표면, 동안 VO2 C 및 O 포함 된 오염, V2O5으로 더 이동 된다. 산출할 VO2를 제안합니다. <a href="/files/ftp_upload/57103/57103fig1large.jpg" target="_blank">이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭 하십시오.</a>
<img alt="Figure 2" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/57103/57103fig2v3.jpg"> 그림 2: 35 nm 두께 VO2 c 알루미늄2O3의 XRD 측량. 이 XRD 측정은 단일 VO2 피크 39.9˚ 독립적으로 크리스탈 품질을 확인 하 고 단사 (020) 방향을 기본 사파이어 피크와 정렬 하는 방법을 보여 줍니다. <a href="/files/ftp_upload/57103/57103fig2v3large.jpg" target="_blank">이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭 하십시오.</a>
<img alt="Figure 3" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/57103/57103fig3.jpg"> 그림 3: VO2 c 알루미늄2O3의 라만 스펙트럼. 이 라만 스펙트럼 좁은 봉우리, 고품질 결정을 나타내는 있으며 약간의 인장 변형 율을 보여줍니다. <a href="/files/ftp_upload/57103/57103fig3large.jpg" target="_blank">이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭 하십시오.</a>
<img alt="Figure 4" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/57103/57103fig4.jpg"> VO2 c 알루미늄2O3의 그림 4: 형태로 는 AFM 이미지 그레인 크기 20-40 nm와 (A) 1.4의 RMS 구체적인 순서와 유니폼, 연속 영화 보기 영화로 성장 및 (B) 2.6 nm nm 단련된 영화에 대 한. <a href="/files/ftp_upload/57103/57103fig4large.jpg" target="_blank">이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭 하십시오.</a>
<img alt="Figure 5" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/57103/57103fig5.jpg"> 그림 5: 근처-적외선 광 투과율 및 반사율 35 nm 두께 VO2 c 알루미늄2O3의. 광학 투과율의 온도 따라 동작 및 바나듐 산화물 필름의 반사율은 40, 60, 70, 90 ° c.에서 쇼 오픈 원 작에는 측정된 투과율, 반사율, 및 다양 한 온도에서 사파이어 구조에 VO2 의 계산된 율 동안 고체 선은 2 차원 온도-예측된 값 및 VO2의 파장-종속 모델. <a href="/files/ftp_upload/57103/57103fig5large.jpg" target="_blank">이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭 하십시오.</a>
<table border="1" fo:keep-together.within-page="1" fo:keep-with-next.within-page="always"><tbody>
<tr>
<td></td>
			<td>Ε∞</td>
			<td></td>
			<td>osc입니다. 1</td>
			<td>osc입니다. 2</td>
		</tr>
<tr>
<td>절연체</td>
			<td colspan="4"></td>
		</tr>
<tr>
<td rowspan="3"></td>
			<td rowspan="3">3.4</td>
			<td>En
</td>
			<td>3.8</td>
			<td>1.2</td>
		</tr>
<tr>
<td>N
</td>
			<td>33</td>
			<td>2.1</td>
		</tr>
<tr>
<td>Bn
</td>
			<td>1.4</td>
			<td>1.3</td>
		</tr>
<tr>
<td>금속</td>
			<td colspan="4"></td>
		</tr>
<tr>
<td rowspan="3"></td>
			<td rowspan="3">4.5</td>
			<td>En
</td>
			<td>3.2</td>
			<td>0.6</td>
		</tr>
<tr>
<td>N
</td>
			<td>13</td>
			<td>5.3</td>
		</tr>
<tr>
<td>Bn
</td>
			<td>1.1</td>
			<td>1</td>
		</tr>
</tbody></table>표 1: 보의 대표 모델 매개 변수 2 . 이 매개 변수는 금속과 격리 단계에 VO2 의 유전율을 추정 하는 발진기 모델에 사용 된 그의 대표.

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Atomic Layer Deposition of Vanadium Dioxide and a Temperature-dependent Optical Model

바나듐이 산화물 (VO2)의 박막 (100-1000 Å)는 사파이어 기판에 원자 층 증 착 (ALD)에 의해 창조 되었다. 이 따라 광학 속성은 VO2의 금속-절연체 전이 통해 특징 이었다. 측정 된 광학 속성에서 모델 VO2의 가변 굴절률을 설명 하기 위해 만들었습니다.

바나듐이 산화물 및 온도 따른 광 모델의 원자 층 증 착

Vanadium dioxide is a material that has a reversible metal-insulator phase change near 68 &#176;C. To grow VO2 on a wide variety of substrates, with ...

atomic-layer-deposition-vanadium-dioxide-temperature-dependent

Universidad de Cartagena UDEC

Research

JoVE Journal

Engineering

11.8K 조회수.  Naval Research Laboratory. 바나듐이 산화물 (VO2)의 박막 (100-1000 Å)는 사파이어 기판에 원자 층 증 착 (ALD)에 의해 창조 되었다. 이 따라 광학 속성은 VO2의 금속-절연체 전이 통해 특징 이었다. 측정 된 광학 속성에서 모델 VO2의 가변 굴절률을 설명 하기 위해 만들었습니다.

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Construction and Testing of Coin Cells of Lithium Ion Batteries

Rechargeable lithium ion batteries have wide applications in electronics, where customers always demand more capacity and longer lifetime. Lithium ion batteries have also been considered to be used in electric and hybrid vehicles1 or even electrical grid stabilization systems2. All these applications simulate a dramatic increase in the research and development of battery materials3-7, including new materials3,8, doping9, nanostructuring10-13, coatings or surface modifications14-17 and novel binders18. Consequently, an increasing number of physicists, chemists and materials scientists have recently ventured into this area. Coin cells are widely used in research laboratories to test new battery materials; even for the research and development that target large-scale and high-power applications, small coin cells are often used to test the capacities and rate capabilities of new materials in the initial stage. 
 In 2010, we started a National Science Foundation (NSF) sponsored research project to investigate the surface adsorption and disordering in battery materials (grant no. DMR-1006515). In the initial stage of this project, we have struggled to learn the techniques of assembling and testing coin cells, which cannot be achieved without numerous help of other researchers in other universities (through frequent calls, email exchanges and two site visits). Thus, we feel that it is beneficial to document, by both text and video, a protocol of assembling and testing a coin cell, which will help other new researchers in this field. This effort represents the "Broader Impact" activities of our NSF project, and it will also help to educate and inspire students.
In this video article, we document a protocol to assemble a CR2032 coin cell with a LiCoO2 working electrode, a Li counter electrode, and (the mostly commonly used) polyvinylidene fluoride (PVDF) binder. To ensure new learners to readily repeat the protocol, we keep the protocol as specific and explicit as we can. However, it is important to note that in specific research and development work, many parameters adopted here can be varied. First, one can make coin cells of different sizes and test the working electrode against a counter electrode other than Li. Second, the amounts of C black and binder added into the working electrodes are often varied to suit the particular purpose of research; for example, large amounts of C black or even inert powder were added to the working electrode to test the "intrinsic" performance of cathode materials14. Third, better binders (other than PVDF) have also developed and used18. Finally, other types of electrolytes (instead of LiPF6) can also be used; in fact, certain high-voltage electrode materials will require the uses of special electrolytes7.

A protocol to construct and test coin cells of lithium ion batteries is described. The specific procedures of making a working electrode, preparing a counter electrode, assembling a cell inside a glovebox and testing the cell are presented.

건설과 리튬 이온 배터리의 동전 전지의 테스트

Rechargeable lithium ion batteries have wide applications in electronics, where customers always demand more capacity and longer lifetime.  Lithium ion ...

연구

공학

Fabricating Metamaterials Using the Fiber Drawing Method

Metamaterials are man-made composite materials, fabricated by assembling components much smaller than the wavelength at which they operate 1. They owe their electromagnetic properties to the structure of their constituents, instead of the atoms that compose them. For example, sub-wavelength metal wires can be arranged to possess an effective electric permittivity that is either positive or negative at a given frequency, in contrast to the metals themselves 2. This unprecedented control over the behaviour of light can potentially lead to a number of novel devices, such as invisibility cloaks 3, negative refractive index materials 4, and lenses that resolve objects below the diffraction limit 5. However, metamaterials operating at optical, mid-infrared and terahertz frequencies are conventionally made using nano- and micro-fabrication techniques that are expensive and produce samples that are at most a few centimetres in size 6-7. Here we present a fabrication method to produce hundreds of meters of metal wire metamaterials in fiber form, which exhibit a terahertz plasmonic response 8. We combine the stack-and-draw technique used to produce microstructured polymer optical fiber 9 with the Taylor-wire process 10, using indium wires inside polymethylmethacrylate (PMMA) tubes. PMMA is chosen because it is an easy to handle, drawable dielectric with suitable optical properties in the terahertz region; indium because it has a melting temperature of 156.6 &deg;C which is appropriate for codrawing with PMMA. We include an indium wire of 1 mm diameter and 99.99% purity in a PMMA tube with 1 mm inner diameter (ID) and 12 mm outside diameter (OD) which is sealed at one end. The tube is evacuated and drawn down to an outer diameter of 1.2 mm. The resulting fiber is then cut into smaller pieces, and stacked into a larger PMMA tube. This stack is sealed at one end and fed into a furnace while being rapidly drawn, reducing the diameter of the structure by a factor of 10, and increasing the length by a factor of 100. Such fibers possess features on the micro- and nano- scale, are inherently flexible, mass-producible, and can be woven to exhibit electromagnetic properties that are not found in nature. They represent a promising platform for a number of novel devices from terahertz to optical frequencies, such as invisible fibers, woven negative refractive index cloths, and super-resolving lenses.

Metamaterials at terahertz frequencies offer unique opportunities, but are challenging to fabricate in bulk. We adapt the fabrication procedure for microstructured polymer optical fibers to inexpensively fabricate metamaterials potentially on an industrial scale. We produce polymethylmethacrylate fibers containing ~10 &mu;m diameter indium wires separated by ~100 &mu;m, which exhibit a terahertz plasmonic response.

섬유 그리기 방법을 사용하여 제조 Metamaterials

Metamaterials are man-made composite materials, fabricated by assembling components much smaller than the wavelength at which they operate 1. They owe ...

Optical Trapping of Nanoparticles

Optical trapping is a technique for immobilizing and manipulating small objects in a gentle way using light, and it has been widely applied in trapping and manipulating small biological particles. Ashkin and co-workers first demonstrated optical tweezers using a single focused beam1. The single beam trap can be described accurately using the perturbative gradient force formulation in the case of small Rayleigh regime particles1. In the perturbative regime, the optical power required for trapping a particle scales as the inverse fourth power of the particle size. High optical powers can damage dielectric particles and cause heating. For instance, trapped latex spheres of 109 nm in diameter were destroyed by a 15 mW beam in 25 sec1, which has serious implications for biological matter2,3.
A self-induced back-action (SIBA) optical trapping was proposed to trap 50 nm polystyrene spheres in the non-perturbative regime4. In a non-perturbative regime, even a small particle with little permittivity contrast to the background can influence significantly the ambient electromagnetic field and induce a large optical force. As a particle enters an illuminated aperture, light transmission increases dramatically because of dielectric loading. If the particle attempts to leave the aperture, decreased transmission causes a change in momentum outwards from the hole and, by Newton's Third Law, results in a force on the particle inwards into the hole, trapping the particle. The light transmission can be monitored; hence, the trap can become a sensor. The SIBA trapping technique can be further improved by using a double-nanohole structure.
The double-nanohole structure has been shown to give a strong local field enhancement5,6. Between the two sharp tips of the double-nanohole, a small particle can cause a large change in optical transmission, thereby inducing a large optical force. As a result, smaller nanoparticles can be trapped, such as 12 nm silicate spheres7 and 3.4 nm hydrodynamic radius bovine serum albumin proteins8. In this work, the experimental configuration used for nanoparticle trapping is outlined. First, we detail the assembly of the trapping setup which is based on a Thorlabs Optical Tweezer Kit. Next, we explain the nanofabrication procedure of the double-nanohole in a metal film, the fabrication of the microfluidic chamber and the sample preparation. Finally, we detail the data acquisition procedure and provide typical results for trapping 20 nm polystyrene nanospheres.

The following setup approach details low power optical trapping of dielectric nanoparticles using a double-nanohole in metal film.

나노 입자의 광학 트래핑

Optical trapping is a technique for immobilizing and manipulating small objects in a gentle way using light, and it has been widely applied in trapping ...

Fabrication of Nano-engineered Transparent Conducting Oxides by Pulsed Laser Deposition

Nanosecond Pulsed Laser Deposition (PLD) in the presence of a background gas allows the deposition of metal oxides with tunable morphology, structure, density and stoichiometry by a proper control of the plasma plume expansion dynamics. Such versatility can be exploited to produce nanostructured films from compact and dense to nanoporous characterized by a hierarchical assembly of nano-sized clusters. In particular we describe the detailed methodology to fabricate two types of Al-doped ZnO (AZO) films as transparent electrodes in photovoltaic devices: 1) at low O2 pressure, compact films with electrical conductivity and optical transparency close to the state of the art transparent conducting oxides (TCO) can be deposited at room temperature, to be compatible with thermally sensitive materials such as polymers used in organic photovoltaics (OPVs); 2) highly light scattering hierarchical structures resembling a forest of nano-trees are produced at higher pressures. Such structures show high Haze factor (&gt;80%) and may be exploited to enhance the light trapping capability. The method here described for AZO films can be applied to other metal oxides relevant for technological applications such as TiO2, Al2O3, WO3 and Ag4O4.

We describe the experimental method to deposit nanostructured oxide thin films by nanosecond Pulsed Laser Deposition (PLD) in the presence of a background gas. By using this method Al-doped ZnO (AZO) films, from compact to hierarchically structured as nano-tree forests, can be deposited.

의 제작 펄스 레이저 증착에 의해 투명 실시 산화물 나노 설계

Nanosecond Pulsed  Laser Deposition (PLD) in the presence of a background gas allows the deposition  of metal oxides with tunable morphology, structure, ...

Measurement and Analysis of Atomic Hydrogen and Diatomic Molecular AlO, C2, CN, and TiO Spectra Following Laser-induced Optical Breakdown

In this work, we present time-resolved measurements of atomic and diatomic spectra following laser-induced optical breakdown. A typical LIBS arrangement is used. Here we operate a Nd:YAG laser at a frequency of 10 Hz at the fundamental wavelength of 1,064 nm. The 14 nsec pulses with anenergy of 190 mJ/pulse are focused to a 50 &#181;m spot size to generate a plasma from optical breakdown or laser ablation in air. The microplasma is imaged onto the entrance slit of a 0.6 m spectrometer, and spectra are recorded using an 1,800 grooves/mm grating an intensified linear diode array and optical multichannel analyzer (OMA) or an ICCD. Of interest are Stark-broadened atomic lines of the hydrogen Balmer series to infer electron density. We also elaborate on temperature measurements from diatomic emission spectra of aluminum monoxide (AlO), carbon (C2), cyanogen (CN), and titanium monoxide (TiO).
The experimental procedures include wavelength and sensitivity calibrations. Analysis of the recorded molecular spectra is accomplished by the fitting of data with tabulated line strengths. Furthermore, Monte-Carlo type simulations are performed to estimate the error margins. Time-resolved measurements are essential for the transient plasma commonly encountered in LIBS.

Measurement and Analysis of Atomic Hydrogen and Diatomic Molecular AlO, C2, CN, and TiO Spectra Following Laser-induced Optical Breakdown

Time-resolved atomic and diatomic molecular species are measured using LIBS. The spectra are collected at various time delays following the generation of optical breakdown plasma with Nd:YAG laser radiation&#160;and are analyzed to infer electron density and temperature.

측정 및 수소 원자와 이원자 분자 무조건, C 분석<sub&gt; 2</sub&gt;, CN, 및 티오 스펙트럼 뒤에 오는 레이저 광에 의한 고장

In this work, we present time-resolved measurements of atomic and diatomic spectra following laser-induced optical breakdown. A typical LIBS arrangement ...

Atomic Force Microscopy of Red-Light Photoreceptors Using PeakForce Quantitative Nanomechanical Property Mapping

Atomic force microscopy (AFM) uses a pyramidal tip attached to a cantilever to probe the force response of a surface. The deflections of the tip can be measured to ~10 pN by a laser and sectored detector, which can be converted to image topography. Amplitude modulation or &#8220;tapping mode&#8221; AFM involves the probe making intermittent contact with the surface while oscillating at its resonant frequency to produce an image. Used in conjunction with a fluid cell, tapping-mode AFM enables the imaging of biological macromolecules such as proteins in physiologically relevant conditions. Tapping-mode AFM requires manual tuning of the probe and frequent adjustments of a multitude of scanning parameters which can be challenging for inexperienced users. To obtain high-quality images, these adjustments are the most time consuming.
PeakForce Quantitative Nanomechanical Property Mapping (PF-QNM) produces an image by measuring a force response curve for every point of contact with the sample. With ScanAsyst software, PF-QNM can be automated. This software adjusts the set-point, drive frequency, scan rate, gains, and other important scanning parameters automatically for a given sample. Not only does this process protect both fragile probes and samples, it significantly reduces the time required to obtain high resolution images. PF-QNM is compatible for AFM imaging in fluid; therefore, it has extensive application for imaging biologically relevant materials.
The method presented in this paper describes the application of PF-QNM to obtain images of a bacterial red-light photoreceptor, RpBphP3 (P3), from photosynthetic R. palustris in its light-adapted state. Using this method, individual protein dimers of P3 and aggregates of dimers have been observed on a mica surface in the presence of an imaging buffer. With appropriate adjustments to surface and/or solution concentration, this method may be generally applied to other biologically relevant macromolecules and soft materials.

A method for investigating the structure of a protein photoreceptor using atomic force microscopy (AFM) is described in this paper. PeakForce Quantitative Nanomechanical Property Mapping (PF-QNM) reveals intact protein dimers on a mica surface.

PeakForce 양적 나노 기계 대지 매핑을 사용하여 붉은 빛이 광수의 원자 힘 현미경

Atomic force microscopy (AFM) uses a pyramidal tip attached to a cantilever to probe the force response of a surface. The deflections of the tip can be ...

Making Record-efficiency SnS Solar Cells by Thermal Evaporation and Atomic Layer Deposition

Tin sulfide (SnS) is a candidate absorber material for Earth-abundant, non-toxic solar cells. SnS offers easy phase control and rapid growth by congruent thermal evaporation, and it absorbs visible light strongly. However, for a long time the record power conversion efficiency of SnS solar cells remained below 2%. Recently we demonstrated new certified record efficiencies of 4.36% using SnS deposited by atomic layer deposition, and 3.88% using thermal evaporation. Here the fabrication procedure for these record solar cells is described, and the statistical distribution of the fabrication process is reported. The standard deviation of efficiency measured on a single substrate is typically over 0.5%. All steps including substrate selection and cleaning, Mo sputtering for the rear contact (cathode), SnS deposition, annealing, surface passivation, Zn(O,S) buffer layer selection and deposition, transparent conductor (anode) deposition, and metallization are described. On each substrate we fabricate 11 individual devices, each with active area 0.25 cm2. Further, a system for high throughput measurements of current-voltage curves under simulated solar light, and external quantum efficiency measurement with variable light bias is described. With this system we are able to measure full data sets on all 11 devices in an automated manner and in minimal time. These results illustrate the value of studying large sample sets, rather than focusing narrowly on the highest performing devices. Large data sets help us to distinguish and remedy individual loss mechanisms affecting our devices.

Tin sulfide (SnS) is a candidate material for Earth-abundant, non-toxic solar cells. Here, we demonstrate the fabrication procedure of the SnS solar cells employing atomic layer deposition, which yields 4.36% certified power conversion efficiency, and thermal evaporation which yields 3.88%.

열 증발 및 원자 층 증착에 의해 기록 효율 SNS 태양 전지 만들기

Tin sulfide (SnS) is a candidate absorber material for Earth-abundant, non-toxic solar cells. SnS offers easy phase control and rapid growth by congruent ...

Fabrication and Operation of a Nano-Optical Conveyor Belt

The technique of using focused laser beams to trap and exert forces on small particles has enabled many pivotal discoveries in the nanoscale biological and physical sciences over the past few decades. The progress made in this field invites further study of even smaller systems and at a larger scale, with tools that could be distributed more easily and made more widely available. Unfortunately, the fundamental laws of diffraction limit the minimum size of the focal spot of a laser beam, which makes particles smaller than a half-wavelength in diameter hard to trap and generally prevents an operator from discriminating between particles which are closer together than one half-wavelength. This precludes the optical manipulation of many closely-spaced nanoparticles and&#160;limits the&#160;resolution of optical-mechanical systems. Furthermore, manipulation using focused beams requires beam-forming or steering optics, which can be very bulky and expensive. To address these limitations in the system scalability of conventional optical trapping our lab has devised an alternative technique which utilizes near-field optics to move particles across a chip. Instead of focusing laser beams in the far-field, the optical near field of plasmonic resonators produces the necessary local optical intensity enhancement to overcome the restrictions of diffraction and manipulate particles at higher resolution. Closely-spaced resonators produce strong optical traps which can be addressed to mediate the hand-off of particles from one to the next in a conveyor-belt-like fashion. Here, we describe how to design and produce a conveyor belt using a gold surface patterned with plasmonic C-shaped resonators and how to operate it with polarized laser light to achieve super-resolution nanoparticle manipulation and transport. The nano-optical conveyor belt chip can be produced using lithography techniques and easily packaged and distributed.

The scalability and resolution of conventional optical manipulation techniques are limited by diffraction. We circumvent the diffraction limit and describe a method of optically transporting nanoparticles across a chip using a gold surface patterned with a path of closely spaced C-shaped plasmonic resonators.

나노 광학 컨베이어 벨트의 제작 및 운영

The technique of using focused laser beams to trap and exert forces on small particles has enabled many pivotal discoveries in the nanoscale biological ...

Digital Printing of Titanium Dioxide for Dye Sensitized Solar Cells

Silicon solar cell manufacturing is an expensive and high energy consuming process. In contrast, dye sensitized solar cell production is less environmentally damaging with lower processing temperatures presenting a viable and low cost alternative to conventional production. This paper further enhances these environmental credentials by evaluating the digital printing and therefore additive production route for these cells. This is achieved here by investigating the formation and performance of a metal oxide photoelectrode using nanoparticle sized titanium dioxide. An ink-jettable material was formulated, characterized and printed with a piezoelectric inkjet head to produce a 2.6 &#181;m thick layer. The resultant printed layer was fabricated into a functioning cell with an active area of 0.25 cm2 and a power conversion efficiency of 3.5%. The binder-free formulation resulted in a reduced processing temperature of 250 &#176;C, compatible with flexible polyamide substrates which are stable up to temperatures of 350 &#730;C. The authors are continuing to develop this process route by investigating inkjet printing of other layers within dye sensitized solar cells.

This paper investigates the suitability of inkjet printing for the manufacturing of dye-sensitized solar cells. A binder-free TiO2 nanoparticle ink was formulated and printed onto a FTO glass substrate. The printed layer was fabricated into a cell with an active area of 0.25 cm2 and an efficiency of 3.5%.

염료 감응 형 태양 전지에 대한 이산화 티타늄의 디지털 인쇄

Silicon solar cell manufacturing is an expensive and high energy consuming process. In contrast, dye sensitized solar cell production is less ...

Electrospray Deposition of Uniform Thickness Ge23Sb7S70 and As40S60 Chalcogenide Glass Films

Solution-based electrospray film deposition, which is compatible with continuous, roll-to-roll processing, is applied to chalcogenide glasses. Two chalcogenide compositions are demonstrated: Ge23Sb7S70 and As40S60, which have both been studied extensively for planar mid-infrared (mid-IR) microphotonic devices. In this approach, uniform thickness films are fabricated through the use of computer numerical controlled (CNC) motion. Chalcogenide glass (ChG) is written over the substrate by a single nozzle along a serpentine path. Films were subjected to a series of heat treatments between 100 &#176;C and 200 &#176;C under vacuum to drive off residual solvent and densify the films. Based on transmission Fourier transform infrared (FTIR) spectroscopy and surface roughness measurements, both compositions were found to be suitable for the fabrication of planar devices operating in the mid-IR region. Residual solvent removal was found to be much quicker for the As40S60 film as compared to Ge23Sb7S70. Based on the advantages of electrospray, direct printing of a gradient refractive index (GRIN) mid-IR transparent coating is envisioned, given the difference in refractive index of the two compositions in this study.

Electrospray Deposition of Uniform Thickness Ge23Sb7S70 and As40S60 Chalcogenide Glass Films

A method of uniform thickness solution-derived chalcogenide glass film deposition is demonstrated using computer numerical controlled motion of a single-nozzle electrospray.

균일 한 두께의 Ge 전기 분무 증착<sub&gt; (23)</sub&gt;의 Sb<sub&gt; 7</sub&gt; S<sub&gt; (70)</sub&gt;와 같이<sub&gt; (40)</sub&gt; S<sub&gt; (60)</sub&gt; 칼 코게 나이드 유리 필름

바나듐이 산화물 및 온도 따른 광 모델의 원자 층 증 착

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